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Qnindi, sopra queste superficie, rispettivamente si ha: 



o = -ìx, 



» — J*. 



Supporremo che la propagazione all'esterno di c avvenga per modo 

 che sia 



U = U\ — f- Uì , V = V 1 -\-Vz , w = w l -\-w t 



nello spazio compreso tra 2 e 2 b ; e 



nello spazio compreso tra 2 b e Le definiscono una vibra- 



zione longitudinale; le (u^ , y 2 . w t ) una vibrazione trasversale. Per la con- 

 tinuità dello spostamento, si ha: 



U\ — Vi =- Wi = 0 sopra 2 a 

 u 2 = v t = w t = 0 sopra 2 b , 



da cui consegue (') : 



-bui j_ X<" 

 « — + -^- = 0 sopra J2 a 



b — H- — r = 0 sopra 2 6 , 



e formole analoghe. Le , Yt 1 ' , Z^' sono le tensioni dovute allo sposta- 

 mento (ui ,Vi ,Wì); e le X(, 2) , Yi, 2) , Z^ quelle dovute allo spostamento 

 (u 2 , Vi , w 2 ) . 



L'applicazione della (6) ad una vibrazione generica regolare e ad una 

 vibrazione dovuta ad un centro di forza, condurrà alle richieste formole di 

 rappresentazione, come mostreremo in una prossima Nota. 



(') Cfr. la mia Memoria citata, cap. I; e Love, Wave-motions with discontinuities 

 on the front, Proc. Lond. Math. Soc, 1904. 



