5. In modo del tutto analogo si potrebbe provare che in C il campo 

 elettromagnetico simmetrico ciclomagnetico è caratterizzato anche dal fatto 

 che ad ogni istante esso minimizza l'energia magnetica, sempre nel senso 

 precisato al § 4. 



2rr 



6. Sia 77 periodica rispetto a g, con periodo — , e rispetto a t, con 

 2tt 



periodo — : con che, nel nostro conduttore si avrà una propagazione di onde 



v 



elettromagnetiche. 



In tale ipotesi l'intensità totale della corrente attraverso una sezione 

 normale del conduttore: 



j = 'IW 8 ^ ^ = - wr (^L 



2?l 2TC 



ammetterà anch'essa il periodo — rispetto a s, e il periodo — rispetto a 

 t, e il valore medio del quadrato della sua parte reale 



277 271 in 2n 



(6) F eJf =^L f " dt P dz R 2(j) = vqG 2 T 2 { V dt { q dz We(~^-\ , 



ci darà il quadrato dell'intensità efficace della corrente. 



Sempre restando in tale ipotesi, consideriamo la totalità delle propa- 

 gazioni di onde elettromagnetiche dedotte dalle infinite soluzioni della (4) 

 che non differiscono da 77 altro che per una costante moltiplicativa reale (') h. 

 Fissare il valore di h, equivarrà a fissare il valore dell'intensità efficace 

 della corrente ; onde, come corollario di quanto abbiamo stabilito al para- 

 grafo precedente, si può asserire che nella totalità di propagazioni di onde 

 considerata, la propagazione che in corrispondenza a un determinato valore 

 dell'intensità efficace minimizza, nel senso già precisato, il calore di Joule 

 (l'energia magnetica), sarà sempre simmetrica e cilomagnetica. 



2tt 2tc 



7. Tra tutte le propagazioni di periodi , — ^- , si ottengono le pro- 

 pagazioni sinusoidali, quando a caratterizzare la dipendenza di 77 da z e da t 

 si assuma il fattore complesso e i(q2+st \ Precisamente se poniamo 



77= u (q) . 



(') Più in generale, complessa ma di argomento assegnato. 



