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ed il teorema analogo a quello di Clebsch, ma più generale, a cui si arriva 

 in questo caso, è il seguente: 



« Le soluzioni più generali delle equazioni (19) sono date 

 dalle espressioni: 



v = 



IO = 



dove P è una soluzione dell'equazione: 



(D ( 2 — A 2 ^. 2 )P = 0 

 ed U, V, W sono soluzioni del sistema di equazioni: 



(D ( 2 — a ^ 2 )U + — -=0, (D ( 2 — pj^TJ-h — = 0, (D ( 2 — c*J 2 )W-h— = 0 



^P 







2x 







?p 





^TJ 





2x ~ 





^p 





2\J 



2:S 





2x 



ove si è posto: 



b — -\- i 



l>x l>y ~òz 



« È assai facile vedere quale è in questo caso la determinazione delle 

 P, U, V, W analoga a quella delle P, TJ, V, W del § 1. 



« La decomponibilità di qualsiasi movimento oscillatorio di un mezzo 

 di Green in due, l'uno trasversale e l'altro longitudinale, risulta immedia- 

 tamente da questo teorema ('). 



« Le equazioni a cui soddisfanno le TJ, Y, W non coincidono in questo 

 caso, come in quello dell'isotropia, con quelle degli spostamenti nel moto 

 trasversale; abbiamo invece due sistemi di equazioni differenti, i quali però 

 hanno la stessa equazione caratteristica, come è facile verificare ». 



Fisica. — Contributo allo studio delle variazioni di resistenza 

 del nichel nel campo magnetico ( 2 ). Nota del dott. Michele Cantone, 

 presentata dal Socio Blaserna. 



« In un precedente lavoro ho esposto i risultati di alcune ricerche rela- 

 tive alle variazioni di resistenza del ferro e del nichel nel campo magne- 

 tico; mi permetto ora di comunicare l'esito di ulteriori studi intrapresi allo 

 scopo d'indagare la natura della legge di dipendenza fra le intensità magne- 

 tiche e le variazioni di resistenza. 



(!) Una dimostrazione di tale decomponibilità si può vedere in fine della Memoria 

 precedentemente citata, della Kowalevski. 



( 2 ) Lavoro eseguito nel Laboratorio di fisica della E. Università di Palermo. 



