impedire che si possa girare attorno al punto r = 0 che costituisce il punto 

 di diramazione di ognuna delle due funzioni (5). 



« Si Tede quindi che le formule che in tal modo si trovano, restano 

 affette da termini che non compariscono in quella di Kirchhoff. Dunque, ben- 

 ché ottenute con un uguale procedimento, le formole stesse non possono usarsi 

 per ricavare il valore di un integrale regolare Y della (1') in un punto, 

 mediante i valori di V e delle sue derivate nei punti del contorno di un 

 campo che racchiude il punto stesso. 



« Noi non staremo ad esporre i resultati che si trovano in questo modo, 

 giacché procederemo per altra via per ottenere delle formule analoghe a 

 quella di Kirchhoff nel caso delle onde cilindriche, e per stabilire quindi 

 delle formule generali da cui queste e quella di Kirchhoff possono ricavarsi 

 come casi particolari. 



« 3. Per semplicità supponiamo nella (!') a—1, cioè di aver scelto le 

 unità in modo che la velocità di propagazione delle onde sia eguale ad 1, 

 il che è evidentemente sempre possibile. 



« Supponendo V funzione di r e di t soltanto, potremo scrivere la (1') 



« Consideriamo gli integrali di questa equazione aventi la forma 



(I) 



(II) 



(III) 



(IV) 



i quali possono scriversi ancora 



co 



(IH') 



(IT) 



V 



i — 



f(t~hr sen u) log (r cos 2 ) du. 



