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solite correzioni termometriche perchè le misure non hanno valore assoluto 

 ma relativo. Colla tavola ho costruito un diagramma portando le temperature 

 sull'asse delle ascisse e i dislivelli sull'asse delle coordinate; e ne ho ricavato 

 la seguente tabella che indica l'andamento del dislivello alle diverse tem- 

 perature : 



temp. 



I. prova 

 dislivello 



II. prova 

 dislivello 



II. prova 

 dislivello 



IV. prova 

 dislivello 



140° 



3,27 



3,40 



0,90 



2,83 



145° 



3,18 



3,32 



0,89 



2,78 



150° 



3,07 



3,21 



0,88 



2,70 



, 155° 



2,96 



3,10 



0,87 



2,62 



160° 



2,84 



2,98 



0,85 



2,54 



165° 



2,70 



2,84 



0,83 



2,41 



170° 



2,53 



2,66 



0,81 



2,28 



175° 



2,32 



2,48 



0,78 



2,10 



180° 



2,05 



2,18 



0,72 



1,87 



185° 



1,71 



1,84 



0,63 



1,50 



190° 



1,20 



1,37 



0,50 



1,05 



193° 



0,82 



0,92 



0,34 



0,68 



195° 



0,47 



0,53 



0,17 



0,32 



196° 



0,00 



0,00 



0,00 



0,00 



« La temperatura 193° segna la sparizione del menisco; 196° segna il 

 livello del mercurio. Evidentemente il risultato è quello stesso di Cailletet: 

 alla sparizione rimane un dislivello diverso secondo il valore iniziale. È con- 

 fermato da un fatto sempre da me osservato sulla posizione relativa dei due 

 menischi, che prima della sparizione mantenevano distanza uguale, ma dopo 

 riapparivano alla stessa distanza, ovvero livellati, secondochè la tempera- 

 tura si abbassava tosto, ovvero a qualche grado (3° almeno) sopra la 

 temperatura di sparizione. Inoltre è da notarsi: che il livello del mer- 

 curio era raggiunto a 19(3° col solo riscaldamento, indipendentemente dal 

 dislivello iniziale, e che il dislivello dapprincipio decresce lentamente, poi 

 rapidamente ; l'andamento segna approssimativamente quello della differenza 

 delle densità del liquido e del vapore. 



« Infatti chiamando D u D v , D m , le densità del liquido, del vapore e 

 del mercurio, h e h' l'altezza delle colonne d'etere liquido; sarà h — (h r -+-d) 

 quella del vapore che tende a stabilire il livello del mercurio. Per la legge 

 d'idrostatica che esprime le condizioni d'equilibrio di più liquidi in vasi 

 communicanti si avrà: 



hDi = dV m + A' D, 4- [h — (h' + d)~] D„ 



