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tra due punti affacciati dai fili e per la energia elettrica e magnetica del 

 sistema. Queste sono 



b 2tt 

 <P = 2B log — sen ut sen mz con m = ~y 



B* b 2mn . . , . 2?r 



W — — log — sen — — cos 2 ut 4- A n- 



4 a m 1 T 



ove B è costante, A indipendente dal tempo t, s la lunghezza contata sul 

 filo, b la distanza, a il raggio di fili secondari, X e T la lunghezza d'onda 

 e la durata d'oscillazione (completa). ■ — Nel nostro caso si ponga il conden- 

 satore di capacità C alla distanza x dell'ultimo nodo di un sistema, il qual 

 nodo disti di l dall'estremo dei fili; e sia d la distanza (fissa) del condensa- 

 tore da questo estremo: l'equazione da verificare sarà 



~\\c^ (*)+w(oj = o 



la quale, poiché in ogni caso 1 = n -J- d, ci dà 



. . m b 2tv2 X 4fT(x-\-d) 

 (a) C log - sen -j- = — sen - % 



che fornisce per ogni valor di C una relazione tra x e X. 



« Questa relazione è assai complicata ; solo quando C sia abbastanza 

 piccolo, X abbastanza grande e si prenda pure d assai grande, si potrà dire 

 che, aumentando C, il nodo si avvicinerà al condensatore. Ammettendo per 

 semplicità di ragionamento che si tratti di un nodo unico nel secondario, si 

 potrà dire che l' inserire una capacità tra i fili corrisponde ad aumentare 

 la loro lunghezza di guisa che la prima parte del sistema (cioè palline dall'ec- 

 citatore, fili adduttori, lastre primarie, lastre secondarie coi fili sino al nodo) 

 che secondo le idee di Cohn, Hervvagen e Salvioni è in risonanza colla parte 

 rimanente del secondario, deve, per mantenere questa risonanza, aumentare 

 la sua lunghezza d'onda e quindi ha luogo uno spostamento del nodo, finché 

 il compenso sia stabilito. 



« In modo analogo al precedente si potrebbe esaminare l' influenza di 

 un condensatore sopra un nodo successivo : ma nelle esperienze eseguite non 

 si è fatto uso della formula (a) e si è proceduto un po' diversamente come 

 vedremo poi. 



« Prima però diciamo qualche cosa sullo scopo del presente lavoro. 



« È noto che la teoria elettromagnetica della luce porta come conseguenza 

 alla relazione n 2 -~ d fra il quadrato dell'indice di rifrazione e la costante di- 

 elettrica di un dato mezzo; e si sa pure che tale relazione non è verificata 

 se non per gli isolanti più perfetti, quando per n si prenda l'indice ottico e 

 per d il valore calcolato coi metodi usuali. Dopo le esperienze di Hertz vari 

 sperimentatori cercarono di determinare l'indice di rifrazione di varie sostanze 



Kendiconti. 1894, Vol. Ili, 2° Sem. 3 



