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Esse in generale non coincidono colle prime se non a temperature assai lon- 

 tane dalla temperatura di sparizione. Gli estremi delle tratteggiate non se- 

 gnano i punti di apparizione, perchè non era possibile cogliere col cateto- 

 metro il menisco in quell'istante essendo assai più celere il moto di ascesa 



0 discesa che nello sparire. Anzi pare che la superficie di separazione nell' ap- 

 parire si stacchi dalle estremità del tubo quando è mantenuto omogeneo il 

 suo riscaldamento, se ne eccettuano i valori prossimi alla V curva. Questa 

 presenta una biforcazione perchè vicino allo sparire ora avea moto di ascesa 

 ora di discesa. Ho pure osservato che a 191° calava bruscamente e poi risa- 

 liva per scomparire, fenomeno analogo a quello della soprafusione. Probabil- 

 mente il massimo di questo rapporto è assai vicino alla sparizione. I mas- 

 simi M! M 2 delle curve VI e VII si vanno scostando dalla temperatura di 

 sparizione col diminuire del rapporto. Analogamente le curve di ritorno hanno 

 massimi M'i M' 2 che però non coincidono coi primi. La curva AB (dei numeri 

 sottosegnati) è linea dei rapporti di sparizione di cui mantengo solo l'anda- 

 mento, ma non insisto sulla forma volendo tornarci sopra di^proposito nel ri- 

 spondere al secondo quesito, tanto più che vi sono delle divergenze da com- 

 porre con Battelli, con Heen e con Galitzine. La prima curva probabilmente 

 è assintotica all'ordinata del punto 193°,1 perchè il menisco scomparve solo 

 a celere riscaldamento, laddove a lento riscaldamento saliva all'estremità su- 

 periore del tubo. Sicché pare che il rapporto iniziale 0,803 superi il limito 

 possibile per la sparizione. Si vede che mentre il rapporto iniziale non va 

 che da 0,80 a 0,38, a 190° oscilla da 0,4 a 2,25 ; cioè il menisco tende a 

 sparire in ogni sezione del tubo. 



i Quanto al diagramma B, osservo che io intendeva costruire la solita 

 parabola delle densità e quindi un unico diametro ; ma ognuno vede che non 

 è possibile fare la media di tali numeri quali si osservano nella tavola B. 



1 valori portati sull'asse delle ordinate furono calcolati colle forinole : 



j _ m (v — Vi) , __ m (vi — v) 



CI — , , , Ci — ; , 



Vi V — VVi Vi V — VVi * 



dedotte dalla equazione vcl -f v'cl' = m, che col mutare di v in v x e v' in vi 

 diviene Vyd -f vld' — m ad una stessa temperatura, donde si ricavano le 

 densità in funzione dei volumi del liquido e del vapore. È da notarsi che i 

 diametri oltre ad uno spostamento traslatorio presentano un notevole sposta- 

 mento angolare, e inoltre il V è curvilineo colla concavità verso le ascisse 

 e anche il II a rigore sarebbe curvilineo come appare dalla tabella, colla 

 convessità verso l'asse delle ascisse. 



Osservazioni: Il fatto che prima richiama l'attenzione è il non coinci- 

 dere delle curve di ritorno colle curve di ascesa nella tavola A; il che si- 

 gnifica che in generale non è fenomeno reversibile quello della sparizione. 



