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« Ma si rileva maggiormente quanto importi il convenire sul modo di 

 operare dalla tavola B. Le estese esperienze di Ioung e i calcoli di Matthias 

 citate dapprincipio, provano bensì che il diametro delle densità soddisfa al 

 teorema degli stati corrispondenti, ma ancora che non si può applicare a tutti 

 i corpi perchè il coefficiente angolare nella equazione : y = J [1 — a(l — r)] 

 del diametro non è costante (come esigerebbe la teoria) ma oscilla da 0,95 

 a 1,05, e inoltre alcuni corpi non hanno diametro rettilineo. Di qui la ne- 

 cessità di confrontare solo quei corpi che hanno eguale coefficiente angolare 

 e diametro rettilineo. Ora si potrebbe porre la questione : È poi costante per 

 ciascun corpo quel coefficiente angolare? La risposta negativa assumerebbe 

 vera importanza perchè tenderebbe ad escludere la necessità dei gruppi e 

 manterrebbe la generalità del teorema. La tavola B segna tali spostamenti 

 angolari nei diametri dell'etere, che la variazione del cofficiente angolare supera 

 certamente i limiti sopraccennati. Se ciò avvenisse per gli altri corpi, cesse- 

 rebbe la necessità di separarli in gruppi; solo sarebbe necessario e sufficiente 

 eseguire su di essi le misure critiche in pari condizioni di procedimento. 

 Anche il fatto che lo stesso etere presenta diametri curvilinei, escluderebbe 

 la eccezione di quei corpi il cui diametro rettilineo non è ancora riconosciuto. 

 L'argomento ha tanto maggior forza perchè si può rendere ragione dei risul- 

 tati dal modo di operare. Generalmente si calcolano le densità colla misura 

 diretta dei volumi v e v' per la relazione vd -\- v'd' = m già citata, nella 

 quale è supposto per la legge dei vapori saturi, che d e d' sieno costanti 

 colla temperatura comunque variino v e v . Teoricamente quindi la variazione 

 può farsi entro limiti assai larghi del volume totale V = v -j- v' ; cioè il suo 

 massimo e il suo minimo che sono i volumi che la massa rinchiusa ha a 

 quella temperatura allo stato di vapore saturo o di liquido. Non mi consta 

 che gli autori si sieno imposto altro limite nella misura della densità. Amagat, 



v 



p. es., segue le linee dei rapporti costanti -g che necessariamente vanno a 



convergere alla temperatura di sparizione. Fra i suoi rapporti iniziali leggo 

 il valore 0,1 che esige un volume tale che tenuto costante non darebbe spa- 

 rizione. Io invece ho fissato diversi valori Vi = Vi -f- Vi, V 2 = v% -f- v 2 \ 

 V 3 = v 3 -j- v% .... (a) ed ho costruito le corrispondenti equazioni 



per ogni temperatura : e secondochè confrontava V t con V 2 , Vj con V 3 , 

 V 2 con V 3 ecc. ne risultavano diametri più o meno divergenti, rettilinei o 

 curvilinei. A questo modo io ho tenuto conto non solo delle equazioni (b) 

 ma anche delle equazioni (a) che sono condizioni sottintese alle quali sono 

 necessariamente legati v e v'. Nella costruzione del diametro si prende la 



v x d-\-Vi' — m 1) 

 v%d -J- Va' = m 2) 

 v z d -f- v z ' = m 3) 



