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da cui si ricava: 



per il rosso: 2V a = 82°19' 



per il giallo (N«) » == 82°43'. 

 Si ha quindi una notevole dispersione q<C.v. 



« Il pleocroisrno è pressoché insensibile. Anche osservando sopra lamine 

 di notevole spessore riesce difficile notare una variazione di colore. Tuttavia 

 da osservazioni eseguite colla lente di Haidinger e sopra tre lamine tagliate 

 parallelamente ai tre pinacoidi mi pare di poter dedurre l'assorbimento: 



c>b>o. 



u II carattere polare dell'asse [001], già reso evidente dalla forma cri- 

 stallina, è poi confermato dai fenomeni di piroelettricità polare che i cri- 

 stalli di acido picrico offrono in modo assai spiccato. 



« Per lo studio di questo fenomeno mi valsi del noto metodo di Kundt, 

 ed esperimentai tanto su cristalli grossi come su cristalli laminari. I cristalli 

 furono appesi per mezzo di sottilissimi fili di seta entro una stufetta e riscal- 

 dati per circa due ore ad ima temperatura di circa 60°. 



« Le esperienze mostrarono che per raffreddamento si elettrizza negati- 

 vamente (polo analogo) l'estremità positiva dell'asse [001], alla quale estre- 

 mità generalmente si trova la faccia (001), e positivamente (polo antilogo) 

 l'estremità negativa dello stesso asse sempre determinata dal vertice della 

 forma L'acido picrico dunque segue come la blenda, la tormalina, la 



calamuia ecc., la legge di Curie ('). 



« Il fenomeno si manifesta in modo spiccatissimo in tutti i cristalli, meno 

 che in quelli laminari nei quali è molto debole. Quanto alla distribuzione 

 della elettricità sulla superficie dei cristalli, si osserva che sono elettrizzate 

 negativamente le sole facce del polo superiore e cioè delle forme }001(, 

 Jl'22(, |102j, )104{, mentre l'elettricità negativa oltre le facce della forma 

 jlllj occupa una parte della forma JlOOj e nei cristalli molto allungati se- 

 condo [001] (fig. l a ) anche una parte delle facce di )120[ ». 



Ad ogni modo sarà sempre necessario che -j- > 1 nel primo caso e < 1 nel se- 

 condo, e cioè si potrà concludere che se nel primo caso si osserverà una inversione, la 

 dispersione del cristallo sarà maggiore che quella del mezzo ambiente e viceversa nel 

 secondo caso. 



Se il mezzo è l'aria (per cui possiamo ammettere d = 1) sarà solo possibile una in- 

 versione nel caso che si abbia V r >V„. 



Ne segue che l'osservazione della immagine assiale come anche la misura dell'an- 

 golo apparente degli assi ottici in alcuni casi non bastano ad indicare il senso della 

 dispersione degli assi ottici. 



(!) J. et P. Curie, Développement par compression de Véléctricité polaire dans les 

 crystaux hemièdres à faces inclinées. Comptes rend. Acc. des Sciences, voi. XCI, p. 386. 

 1880. — Vedasi anche: E. Mallard, Traité de Cristallographie, voi. II, pag. 578. — Soret, 

 Eléments de cristallographie physique, p. 626. 



