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« Se consideriamo le l rs e le n rv come funzioni delle coordinate, le equa- 

 zioni d'equilibrio sono 



(51) 



2E-_ 



■ L rs 



s 









~òy T ~ 



s 



dl rs 



~ìy r 



4"2P r „ 



V 



~òn r1} 



2E _ 



s 



l>z r 



+ ^P rw 



~òn rv 



La posizione d'equilibrio del sistema è conosciuta e quindi in queste Bn 



n(n — 1 ) 



equazioni tutto è noto, tranne le tensioni che sono — - e le resistenze 



che sono k. Onde le T e le P si potranno considerare come funzioni di 



n{n—l) . 

 — — - — - — Bn -f- k 



CI 



quantità indeterminate. 



« Abbiamo già veduto, come Bn — 6 delle coordinate x y s si possono 

 considerare come funzioni dei lati l , e delle sei coordinate rimanenti c x c 2 ... c 6 • 

 Quindi le normali n si possono considerare come funzioni delle stesse quan- 

 tità, o in altri termini che tra le n, le l e le c sussistono k relazioni che 

 indicheremo con 



N x = 0 , N 2 = 0 , . . . , N s = 0 , 

 mentre seguiteremo ad indicare le relazioni tra le l con 



Sì, = Ó ,S2 Z = 0 , . . , S2 m = 0 

 Ciò posto, dall'equazione dei momenti virtuali, avremo 



v vìl ro 

 0 = f- 2 a„ 



Queste equazioni sono equivalenti alle equazioni d'equilibrio (51). 



« È facile ora prevedere la forma di una funzione delle T e delle P 

 le cui condizioni di massimo o minimo equivalgano all'equazioni che danno 

 le tensioni delle aste in funzione degli allungamenti, e le resistenze degli 

 appoggi in funzione delle compressioni. Le condizioni di massimo o minimo 

 di P saranno: 



(5o) - — — -y— = 0 2 —— -f - 2 — — -\- 2 tj = 0 . 



