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Misurando p. e. gli angoli (p l (p 2 h h delle onde incidente ed emer- 

 gente e T angolo A interno del prisma, potremo determinare l' indice n di 

 una qualsiasi onda piana, la posizione di quest' onda mediante gli angoli fi 

 e xp , e di più gli angoli di rifrazione e, ed e» , nonché l' angolo incidente ù 

 ed emergente i 2 . La deviazione totale J risulta, infine, risolvendo il trian- 

 golo sferico Si s 2 X'. 



Si vede dunque che considerando piani d'onda di posizione qualunque, 

 si ha il modo di determinare con 5 misure (delle quali l'angolo A rimane 

 costante per tutte le determinazioni) i piani tangenti della superfìcie d' onda 

 entro una parte considerevole dello spazio, senza prestabilire l' equazione di 

 detta superfìcie. Questo metodo dovrà essere utilizzato nelle esperienze per 

 trovare la legge, secondo la quale avviene la propagazione della luce nei 

 corpi anisotropi in genere, e principalmente di quelli, che non obbediscono 

 alle leggi di Fresnel. 



Nel caso che l'onda piana nel prisma sia parallela allo spigolo del prisma, 



si porrà: 



ip =(pi = (?2 = 0 



90— —4-e 2 = ^ = 90 + -~ — ossia e 1 -f-é? 2 = A e A 2 — l x = ^ 0 ; 



e si hanno per questo caso speciale le relazioni note seguenti: 



1. sen = n sen ei 



2. sen i 2 = n sen e 2 



4. h + ù = A + • 

 Questo è il caso più comune, che viene usato per determinare l' indice di ri- 

 frazione di un corpo amorfo, ovvero di cristalli a uno o a due assi ottici quando 

 i loro elissoidi elastici abbiano una orientazione speciale rispetto al prisma. 



In secondo luogo sia l'onda piana nel prisma parallela alla prima bi- 

 settrice del prisma. Si porrà: 



A, = A , l 2 = 180 — l , 180 — 21= J, li = 90° 

 ( p l — y 2 = (p , i x = i % — ì , <?i = e 2 = e ; 



e si hanno le seguenti relazioni: 



1. sen i = n sen e 

 A 



2. cos e = cos — cos xp 



o 



(III) 



A . , A 



3. cos e = cos A sen ~-\-senÀ cos — cosy 



4. seu l sen <p = sen i sen e 



tag e = 



tagy 



cos« 



