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È da notarsi che in questo caso speciale e nel precedente la deviazione 

 laterale è Jg> = 0, ossia y l = g> 2 . Dovremo poi vedere, se vi sono anche 

 altre posizioni dell'onda piana, per cui sia (p x ==(p 2 . 



Le relazioni (I), (II), (III) sussistono tanto per corpi isotropi quanto per 

 corpi anisotropi, seguano o no le leggi di Fresnel. 



Formiamoci dapprima a considerare la deviazione d prodotta da prismi 

 di sostanze isotrope, per cui si sa che n è costante. 



Scriviamo le due relazioni: 



cos J = cos (h — cos (t, — e 2 ) + sen {i x — e]) sen (i z — e 2 ) cos # , 

 cos A — cos ei cos e 2 -f- sen e x sen e% cos # , 



(1) 



■dalle quali si può eliminare e determinare J. 



Vediamo in quale modo varia la deviazione totale J quando il polo s 

 si sposti sopra un cerchio, il cui piano passa per la prima bisettrice XX' 

 del prisma ; vale a dire in quale modo varia J con A , essendo y> = cost. 



Sviluppando la prima derivata di J rispetto a A , e operando le neces- 

 sarie e possibili riduzioni, si ottiene: 



sen ^=09 -I? cos + ( ? -j, cos ^ + (T - p + ? cos ^ 



+ (T-? + ?cos^)^ 



ove per brevità si è posto: 



= sen (?! — ^i) cos (e 2 — e 2 ) 

 q = cos (?! — e x ) sen (z' 2 — e z ) 



sen (?\ — é?ì) sen (/ 2 — 62) 

 T = (cos e 2 sen e, - cos «, sen e 2 cos *) sen 6i sen • 



Inoltre si ha. 



sen A sen|- + cos A cosy cos 9 qqs ^ 



-^A sen e! Ì>A cos «\ DA ' 



sen A seny-cosA cos|- cos 9, ^ ^ ^ 



"Se 



Ti* sen é 2 DA ' cos i t 1,1 



Esaminando I' espressione per — , si vede che questa prima derivata 

 non può annullarsi, ove non siano soddisfatte le seguenti condizioni: 



