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 Ciò infatti è possibile, facendo 



e ì = <? 2 = e e perciò i x = i% = i . 



Da qui risulta il teorema : 



A) Le minime deviazioni per un dato valore dell' angolo azimu- 

 tale rp, hanno luogo nei prismi isotropi per l'onda piana parallela alla 

 prima bisettrice del prisma. 

 Dalla relazione 



cos J = cos cos li -J- sen X x sen A 2 cos (g> 2 — <fi) 



si deduce che sarà (f2 = <f\ , 



solamente ove A — X t — l x , 



vale a dire ove l'onda piana sia parallela alla prima bisettrice del prisma. 

 Abbiamo dunque il teorema: 



B. La deviazione laterale è nulla, ove V onda piana è parallela 

 alla prima bisettrice o allo spigolo del prisma. 



Una minima deviazione per un qualunque angolo azimutale tp è data 

 dall' espressione 



J m sen (i — e) A 



sen — == sen — 



2 sen e J> 



ovvero 



sen = p cos e — cos i) sen . 

 Sviluppando la derivata di J m rispetto alla variabile ip , avremo : 



d m , T>j m .ri . ~l A . 7> e 



cos ~y • = 2 £cos e tg i — sen ej n . y ■ — . 



Ora la derivata ^ è zer0 ove sia ^ = °- Ma è ^, = 0 P er ^ = 0 ' 

 Di/) oip 



poiché l'angolo e è minimo. E si ha perciò il teorema: 



C. Ove V onda piana sia parallela allo spigolo del prisma, la de- 

 viazione minima è la minima assoluta analitica di tutte le deviazioni pos- 

 sibili in un prisma isotropo. 



Da qui risulta che determinando l' indice di rifrazione con 1' usuale me- 

 todo della minima deviazione, non è richiesto che si osservi rigorosamente 

 a che le onde piane siano parallele allo spigolo del prisma, perchè una pic- 

 cola inclinazione in questo senso non può portare alcuna influenza sul va- 

 lore di n. 



E passiamo ai cristalli a uno o a due assi ottici obbedienti alle leggi 

 di Fresnel. 



Sia ammesso che il polo s del piano d' onda si sposti su un cerchio, U 

 cui azimut è ip. 



n . sen 



