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Vale perciò il teorema: 



D. Il piano d'onda parallelo alla prima bisettrice del prisma dà 

 una minima deviazione, ove esso sia perpendicolare ad un piano di sim- 

 metrica ottica del cristallo ( l ) ; e dai precedenti teoremi risulta ancora il 

 seguente : 



E. Avvenendo una deviazione minima con un piano d'onda paral- 

 lelo alla prima bisettrice del prismaj la deviazione laterale è nulla, come 

 quando il piano d'onda è parallelo allo spigolo del prisma. 



Con l' aiuto degli importanti teoremi D ed E possiamo servirci del metodo 

 della minima deviazione per determinare gli indici principali «, /?, y di ri- 

 frazione di un cristallo otticamente biassico, senza che il prisma abbia una 

 orientazione speciale, e senza conoscerne l' orientazione. 



Nella figura annessa è tracciata forte in proiezione stereografica la linea, 

 quale luogo del polo s, per cui la deviazione è minima. Ove questa linea 

 taglia il cerchio Y 0 O sono le posizioni del polo s, essendo nulla la deviazione 

 laterale; e tali posizioni corrispondono agli indici principali di deviazione a /S y. 

 Non è dunque necessario di conoscere l' orientazione del prisma, ma essa anzi 

 risulta indirettamente cercando le posizioni dei minimi, essendo (fi = (p 2 . 

 Per la determinazione di a /? y si farà uso delle equazioni (III). 



I due teoremi A e D furono già dimostrati da me in una precedente 

 Nota ( 2 ). Ora viene in aggiunta anche il teorema E senza del quale il teo- 

 rema D non potrebbe avere una pratica applicazione. 



Th. Liebisch nella sua pregevole cristallografia fisica, studiando il pro- 

 blema della deviazione minima, si arrestò a un caso isolato, che egli cre- 

 dette 1' unico possibile. In seguito nell' ultima sua Nota sopra citata convenne 

 nel teorema generale per onde piane parallele allo spigolo del prisma, come 

 fu dimostrato da me; teorema, che discende dal teorema D ove l'azimut ju, 

 è zero. 



Fino a ora due erano i metodi, che si usavano per determinare gli indici 

 di rifrazione di un cristallo mediante un prisma: o si lasciava al prisma una 

 qualunque orientazione e si calcolavano più onde piane, e più velocità corri- 

 spondenti, metodo oltremodo laborioso ; ovvero si tagliava il prisma nel cri- 

 stallo, facendo sì che la prima o la seconda bisettrice del prisma fosse parallela 

 ad uno dei tre assi di simmetria ottica del cristallo, metodo dispendioso e 

 non sempre possibile, nè esatto specialmente per cristalli triclini. Ora invece 

 i due teoremi D ed E ci insegnano che vi è un altro metodo più semplice e 

 più pratico, quello cioè di lasciare arbitraria e incognita l' orientazione del 

 prisma, e di andare in traccia delle posizioni ove la deviazione laterale è 



(!) C. Viola, op. cit, 69. 



(2) C. Viola, Zeitschr. f. Krystall., 1899, voi. 32, 66-69 ; vedi anche C. Viola, Zeitschr. 

 f. Instrumentenkunde, 1899, 276, e anche Th. Liebisch, op. cit. 



