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nata, normale alla sezione, cioè longitudinale al dirigibile, e la differenza 

 di densità fra il gas a livello della manica d'appendice e il gas (più com- 

 presso) degli strati superiori. Trascureremo anche la deformazione elastica 

 della stoffa; ciò risponde alla pratica per i palloni di seta, specialmente 

 per quelli di cubatura modesta, ma è invece molto discutibile per i palloni 

 di stoffa gommata, sui quali ho fatto alcune ricerche, che mi permetterò 

 di presentare in altra occasione. 



Il problema è, nelle ipotesi nelle quali ci poniamo, ridotto ad uno spe- 

 ciale problema d'equilibrio di un filo flessibile ed inestensibile. Esso non 

 differisce sostanzialmente dal problema della lintearia o lintenaria, salvo 

 che, nel caso di questo classico problema, si suole trascurare il peso della 

 stoffa ('). 



Sia pds il peso dell'elemento ds, e sia qzds la pressione risentita da 

 quest'elemento (secondo la normale). L'origine delle z si assume un po' più 

 in basso della valvola che chiude, a pochi centimetri d'acqua, la manica 

 d'appendice; e se il pallone ha, invece, il ballonet, l'origine si porrà in 

 una posizione equivalente ( 2 ). 



Indicando con T la tensione del filo, e proiettando le forze sulla tan- 

 gente e sull'orizzontale, noi potremo subito scrivere le due equazioni 



(1) dll=pds 



<2) 



Integrando l'una e l'altra espressione differenziale, scriveremo 



T-T 0 =j»(*-* 0 ) 

 doc TT - — &\ 



Con z 0 intendiamo la g dei punti d'attacco della stoffa al trave, con T 0 la 

 tensione in tali punti, e con U 0 la proiezione orizzontale di questa tensione. 

 Ponendo 



(5) %— ps 0 = e 



(6) Q = 2tr 



(7) JJ 0 —^l = .k, 



(3) 

 (4) 



( 1 ) Jullien, Problèmes de Mécanique rationnelle, t. II, pag. 892. 



( 2 ) Per intendere in che consista tale equivalenza, e per farsi una buona idea ge- 

 nerale dei problemi dell'aeronautica, è, per esempio, molto raccomandabile l'eccellente 

 Corso di Marchis. 



