Denotando con f(B) la funzione L(/), le formule (17) diventano: 



1 



i + e 

 1 



1 + 6 



j f(0) + ks xx -}- Bn xx \ , ... , 



Come caso ancora più particolare, supponiamo f(6) = C6, ove 0 è 

 un'altra costante. Sarà: 



x xx — 2 j g {&- € xx ~t~ Bnr^a; -J- Ctì) , ... , 



Se infine supponiamo B = 0 , A § 0 , ponendo C = hk (h — cost.) ot- 

 terremo le formule 



A 



1 + 



18) 



1 + e Syz 



che più si avvicinano a quelle della teoria ordinaria. 



5. Un altro caso notevole è il seguente: che il potenziale tp dipenda 



dalle sole variabili l ed m . Sarà N = = 0 , quindi : 



*xx = Y^rè ( L + '— ' 

 1 



(formule che comprendono pure le ultime del § precedente). In questo caso, 

 se per es. «^ = 0, sarà anche r yz = 0; e poiché due direzioni ortogonali 

 qualunque possiamo assumerle come assi delle y e delle s , sussisterà, come 

 nella teoria ordinaria, il teorema che se lo scorrimento relativo a due dire- 

 zioni ortogonali è nullo, è anche nulla la tensione tangenziale relativa a 

 quelle due direzioni. 



Le variabili l , m dipendono solo da ? e 0 (§ 2) : quindi anche il po- 

 tenziale q> sarà funzione di £ e 0. Ed avremo : 



