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, - ft n\ ^ a ^ l 7>m 1 7>m 1 



Ma per le formule (12) - = 0 , - = 3-- ,—--,— = . 



7>(p ~òq> 



Onde, sostituendo L ed M a — r e : 



7)1 7>m 



^ = _I M Ì2. = _J__/ L + I M \; 



2 M ' ^ 1 + 0\ 2 / 



da cui si ricava: 



Se, in particolare, 



sarà 



L = + , M = -2^) , 



ove f e j possono rappresentare funzioni arbitrarie, salvo la condizione, su 



cui qui non mi fermo, che il potenziale resulti positivo. 



A A 



Se, finalmente, f= — — ,g==—(l-\-2h)6, A ed h essendo due co- 

 stanti, sarà L=A/i0 , M = A; e si ritrovano le formule (18). 



Fisica. — Su la diffusione del potenziale elettrostatico nel- 

 l'aria 0). Nota del Corrispondente A. G-arbasso e di i}. Vacca. 



1) In una Nota, pubblicata in questi Rendiconti ( 2 ), abbiamo richiamato 

 l'attenzione sopra una vecchia esperienza di Bennet e di Volta. L'elettricità 

 dispersa per una punta, 0 con qualunque altro artificio, nell'aria di una 

 stanza, si studiava per mezzo di un elettroscopio munito di fiamma. 



Noi facevamo vedere che se la punta e la fiamma sono separate da un 

 intervallo considerevole (10 0 15 metri, per esempio) il massimo del poten- 

 ziale arriva all'elettroscopio qualche minuto dopo che la macchina ha finito 

 di agire. 



Già allora cercavamo di formarci un'idea del processo ammettendo la 

 formazione di particelle elettrizzate, di ioni, i quali difenderebbero nell'aria 

 con una velocità assai grande. 



Abbiamo istituito una serie di esperienze, che ci permettono di confer- 

 mare l'ipotesi della diffusione e rivelano ad un tempo alcuni fatti nuovi. 



2) Volendo studiare il fenomeno sotto forma semplice, e atta alle in- 

 dagini quantitative, è opportuno disporre le cose in guisa da far dipendere il 

 processo da una sola coordinata cartesiana. Bisogna, in altri termini, che le 



(*) Lavoro eseguito nell'Istituto di Fisica della E. Università di Genova. 

 ( 3 ) Eend. E. Acc. dei Lincei (5), XX, [2], 1911, pag. 239. 



