— 622 — 



6. Noi abbiamo supposto in questa Nota che il cilindro sia costituito 

 di materiale isotropo. Effettivamente, però, i nostri calcoli restano validi anche 

 se si suppone soltanto che l'asse s sia un asse di isotropia. Se, infatti, ci 

 troviamo in questo caso e poniamo, in conseguenza, pel potenziale elastico 



_ n= k{a + bf + 2Ce(a + b) + O 2 + 2D(h 2 — ab) + 2E(/ f « + g*) 



dove A , B , ... , E sono costanti ed a , b , ... , h le componenti della deforma- 

 zione, costruendo le equazioni dell'equilibrio elastico e ponendo poi in esse: 

 w = Q,a-{-b=~Q conseguenze dell'ipotesi (2), si trova che u soddisfa al- 

 l'equazione 



e che alla stessa equazione soddisfa anche v. Perciò la invece che alla 

 (4), deve soddisfare ora all'equazione 



Di' 1 >f ~ ¥ D ~W ~ ' 



Quindi, le A t - e le ki avendo il significato di prima, la (8) sarà, semplice- 

 mente, sostituita dall'altra 



e da una formola analosr sostituita la (8'). 



Fisica Matematica. — Sulla distribuzione della massa nel- 

 l'interno dei pianeti. Nota del Corrisp. G. Lauricella. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



