e poiché la quantità Nns non rappresenta altro che l'energia di moto proprio e' 

 delle N molecole dell'unità di peso, sarà: 



Q — é a p 



da cui 



6 ap 



« Sostituendo questo valore e quello della 5) nella A) essa prende la forma 

 e per il valore di 0 della 3) e quelli noti (') di 

 otterremo definitivamente la forinola generale 



tv 



« La media velocità molecolare degli aeriformi sarà quindi espressa dalle 

 formole 



i) ^(/^^ 



II) 



delle quali la prima è identica alla o) ottenuta da Clausius per l'espressione corri- 

 spondente alla velocità della media energia, e la seconda alla b) stabilita da Maxwell 

 per la più probabile velocità media molecolare. 



« Alle formole I) e II) siamo giunti considerando le molecole gassose dotate 

 di moto progressivo dipendentemente dalle loro energie di espansione e di moto 

 proprio, e ritenendo perciò l'energia di traslazione vera uguale alla somma e suc- 

 cessivamente alla differenza delle due energie. Tuttavia nessun fatto sperimental- 

 mente ci sta a provare che l'energia di moto proprio delle molecole prenda parte 

 direttamente al loro moto progressivo. Quindi per completare lo sviluppo della 

 teoria generale delle velocità molecolari degli aeriformi, con un'ipotesi del mede- 

 simo grado di probabilità delle altre, potremo anche supporre che la vera energia 

 di traslazione delle molecole sia unicamente dipendente dalla loro pura e semplice 

 energia di espansione; ed allora essendo 



e' — 0 



l'energia di traslazione sarà espressa da 



F = e 



talché dalla A) ricaveremo la formola 

 III) v = \Z^(l+«t) 



(') A. Violi, Sul valore teorico del coefficiente di tensione del calore specifico atomico degli aeri- 

 formi e deW equivalente dinamico della caloria. — Nota pubblicata negli Atti della r. Accademia dei 

 Lincei, voi. VII, serie 3 a , maggio 18S3. 



