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posta possibile, (2r 2 -f- 1, 2rs) sarà soluzione della x 2 — Dy 2 = \. Si avrà 

 dunque, per un certo valore dell'indice 0, 



f h = 2r 2 + 1 ; qo — 2rs. 



« Il rapporto fra qs e joq — 1 è s:r; e ciò prova che la direzione del, 

 vettore di (r, s) coincide con quella del vettore di un punto nodale. 

 « Ciò premesso, è facile verificare che la condizione 



relativa alla y di una soluzione della x 2 — J)y 2 — — N, equivale all'altra: 



y.x sLqi : pi — 1. 



i II teorema del n. 3, reso geometrico, si tradurrà dunque nel seguente : 

 « I vettori dei successivi punti nodali dell'equazione 



x 2 — Di/ =— 1 



dividono l'angolo compreso dall'asse delle y positive e dal 

 raggio limite in angoli consecutivi, ciascuno dei quali con- 

 tiene un egual numero di nodi dell'equazione 



x 2 — V>y 2 == — N Q) ».. 



Fisica. — Fenomeni luminosi provocati nei gas rarefatti 

 dalle scariche elettriche attraverso a conduttori continui. Stadio 

 sperimentale di Giuseppe Vicentini, presentato dal Socio Blaserna. 



« Le scariche elettriche attraverso a conduttori sottili, possono dare luogo 

 nell'aria a scariche laterali che si manifestano con fenomeni luminosi. Questo 

 fatto si osserva pure nell'aria rarefatta, ed anzi in tale caso bastano scariche 

 che nell'aria a densità ordinaria non producono fenomeni visibili, per provo- 

 care effetti assai appariscenti. In queste condizioni però i conduttori dovendo 

 essere fissati nell'interno di recipienti di vetro nei quali si eseguisce la voluta 

 rarefazione, si ottengono scariche di forme speciali, dovute in parte ai feno- 

 meni di influenza provocati dalle pareti. 



« Ho esaminato tali forme di scariche, e a questo studio fui indotto per 

 poter trarre con maggiore sicurezza qualche conclusione sui fenomeni luminosi 

 provocati dai conduttori avviluppati ad elica, in seno all'aria rarefatta. In tale 

 studio ho raccolto un numero abbastanza grande di prove fotografiche delle 



( ! ) Sono da includersi i due lati di ciascun angolo. 



