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dove -9- (— — J 2 9) è la dilatazione cubica. Ma denotando con X, Y, Z le 

 componenti della forza esterna, le equazioni del moto oscillatorio in un mezzo 

 isotropo sono: 



!> 2 u /™ » N 1& „ . 



— = (J2 2 — or) — -+- w- ^ 2 e« + X, ecc. ; 



ùt oX 



dunque le cercate forze sono date da: 



Dx \ ìy. ~ò2 J 



Z =— fì 2 



~Ò2 



~òy \ ~òs lx 

 ~òìp , 



V ix ly ) 



ossia si compongono d'una forza retta dalla funzione potenziale Sì 2 ip e d'una 

 forza retta dalla terna potenziale (« 2 xpx , orip 2 , w 2 ip 3 ). 



» Quando si tratta di oscillazioni trasversali, non è dunque che una 

 forza elettromagnetica variabile che può intervenire come causa perturbatrice; 

 e, denotando con 



«Pi(ff,y,*,0 e = 1,2, 3, 



la relativa terna potenziale, si soddisfa alle equazioni indefinite del moto 

 perturbato ponendo: 



dove gli integrali si estendono a tutto lo spazio. 



« Se alle tre funzioni (p x , y 2 , </ 3 si attribuisse invece (nelle equazioni (2)) 

 il significato di componenti di spostamento, si troverebbe, in modo analogo, che 

 le componenti di forza esterna X, Y, Z coincidono coi prodotti orip u m 2 ip 2 , w 2 ip 3 

 (ciò che del resto s'accorda col risultato precedente). 



« Se, finalmente, alle dette funzioni si attribuisce il significato di com- 

 ponenti di rotazione, se si pone cioè : 



, IllV ~òv\ 



V1 2 \ìy 12) 



si ricava subito dal confronto colle note equazioni dinamiche che sussistono 

 per queste componenti: 



1>Z 1Y _ 2 ( IX 1Z _ , , lY IX 

 l>y 1)2 12 l>x 1)X ly 



e poiché, se X, Y, Z sono componenti di forza elettromagnetica, si sa essere : 



"% njl ' 12 lx~ nh ' lx ~òy ~ 7 ^ 3 ' 



Rendiconti. 1892, Vol. I. 1° Sem. 15 



