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in modo che il secondo sia verticale e che entrambi giacciano in un piano 

 perpendicolare al raggio luminoso, la vibrazione che esce dal nicol potrà rap- 

 presentarsi con : 



y = sen y , 



prendendone eguale ad uno l'intensità, e scrivendo per semplicità <p in luogo 



di 2TT-. 



Se 0/, Om, sono le direzioni delle linee neutre della lamina bire- 



frangente, all' uscita dalla medesima 

 avremo le due vibrazioni (supposto op- 

 portunamente cambiato l' origine del 

 tempo) : 



— = sen w secondo l , 



1/2 



— = sen (w 

 V2 



q) . . secondo m , 



ammesso che la vibrazione secondo Om 

 sia quella che ritarda. 

 « La luce arriva dopo allo spato, la cui sezione principale è diretta o 

 secondo Ox o secondo Oy, giacché, come si è detto, esso estingue una delle 

 due immagini, quando la lamina e l'analizzatore non sono ancora interposti. 

 Dicendo X ed Y le vibrazioni che penetrano nello spato, si avrà: 



1 1 



X — = y sen (f — — sen (cp — q) , 



sen (f 



sen(y — q) , 



ossia 



X = sen — cos 



(*—§-). T = cosf sen (sP-f) 



Queste espressioni potranno servire anche per le vibrazioni uscenti dallo spato, 

 poiché, non dovendo esse più interferire, è inutile considerare la differenza 

 di fase che lo spato stesso può fra esse produrre. Una rappresenterà la luce 

 che proviene da uno dei due piccoli quadrati, l'altra quella che proviene dal 

 quadrato vicino. 



" Per ultimo la luce attraversa l'analizzatore girato di a dalla posi- 

 zione nella quale estingueva (quando la lamina non era ancora a posto) la 

 luce del polarizzatore. Ciò è quanto dire che esso trasmette vibrazioni se- 

 condo OA, essendo ktìx = a. Le vibrazioni corrispondenti alle due immagini 

 del foro quadrato saranno dunque, all'uscita dall'analizzatore: 



Xcos( 



— Ysena 



ossia 



cos a sen — cos 



Li 



( 9 ~~ i) ' ~~ son a cos Ir seu y ~ i) 



