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un dato istante, sui dischi 1, 2, 3, -I, e qi , q 2 y q 3 , q 4 le relative quantità 

 di elettricità, porrò le equazioni 



qi== «Vi — 6V 2 — *V 3 — yV 4 

 qt = — 6Vi + «V 2 — yV 3 + *V 4 

 q 3 =- «Ti — y v 2 + «v 3 - <?v 4 

 ?4 - — yV, — *V 2 — 6Y 3 + «V 4 



dove a, 6, y, f (quantità tutte positive) sono i cosidetti coefficienti d' indu- 

 zione ( 1 ), ridotti qui a quattro soli distinti per ragioni di simmetria. Ponendo 

 in queste 



Vl=—V, ■== — ■!"•■*(*). V 2 = - V 4 = y 0 (,) 



e a -j- « == jtt # — y = v 



si avrà : 



qz = — qi = y | M<P (a?) + Ì0 (s) | 



£. - — ?4 = y | v<P (a?) + ju<P (*) j • 



L'espressione dell'energia elettrica dei due condensatori che nel calcolo pre- 

 cedente era 



(7) * U(44-«P(^jl 

 diventa 



•/ 4 ^ | & (*) + 4> 2 (/) | + % i# {*) «(«) 



e ponendo : 



(8) li — v = a — 6 -J- s -j- y = io , 



e 



(9) 



/ \ ^ r \ 2 sen — r— sen —r- 



'sen — \- sen 



l 1 A j 

 si ha per detta energia l'espressione 



Confrontando questa colla (7), e poiché g è costante rispetto al tempo, si 

 vede senz'altro che il risultato finale si avrà ponendo nella (6) in luogo di C 

 (.i— qw ; rimane adunque valida la (6) e insieme 



(10) fi = C + QW. 



(!) Maxwell, Treatise. Ed. l a , 2 a . 

 Rendiconti. 1892, Vol. I, 1° Sem. 



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