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ove a, /?, y sono i coseni degli angoli, che la normale a <r, diretta verso l'in- 

 terno del primo fluido fa cogli assi coordinati. Alla funzione, che è sotto il 

 segno integrale esteso a <r, aggiungiamo e togliamo l'espressione 



DÀ , DÀ . DÀ . 

 — x -f- — y -+- — z — 



~òx T>y 9 ~òs 



ed osserviamo che si ha 



X(af ar+.y'fl + s'y) (| 



> ;V , , x / ~ DÀ DÀ DÀ\ 



io che si ha 



DÀ , DÀ , DÀ ' , , , n , J DÀ DÀ\) . 



- C { F dXjz'a—x'y) _ dX(x'^—!/a) ~\ | F ctt(x' p—tf a) __ <tt( y 'y—/p) -l | 

 J<j ( |_ ^ ^ J L dx dz 



[ 



dX(y'y-z'p) dX{Ja — x'y -\) da 

 dy dx _J ) 



e pel teorema di Stokes, essendo finite e continue le funzioni ora conside- 

 rate sulla superficie o - , questo integrale è uguale all'altro esteso al contorno di a 



(5) Jx (a, x -hbxy'-h <?, /) di 



ove ai, bi, c x rappresentano i coseni degli angoli, che la normale al con- 

 torno, situata nel piano tangente alla superficie e, fa cogli assi coordinati, 

 quindi se, come ora supponiamo, la superficie a è chiusa, questo integrale è 

 zero e per determinare le componenti della accelerazione spontanea avremo, 

 invece della (4), l'equazione 



ìdS 



2 " W j 

 7)A 



/ DÀ 

 -f- « ( « 



\ d# 



. DÀ DÀ 



h ^~^D7 + / 



DÀ 

 DÀ 



D_A_ 



D£ 



DA 



)] 



Rendiconti. 1892, A t ol. 1, 1° Sem. 



da = 

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