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porto è costituito da un tronco di cono di grossa lamiera di rame portante 

 nella parte superiore un anello di metallo fuso, sn cui sono poggiati i tre 

 piedi dell'apparecchio pendolare, che si chiama anche « quadripendolo » 

 perchè quattro sono i pendoli che si possono contemporaneamente sospendervi ; 

 questi sono protetti da una campana di bronzo munita di fori, chiusi da lastre, 

 per la visione degli specchietti dei pendoli e del termometro. Il bordo inferiore 

 del cono di rame si fissa e si ingessa al suolo. Il poter sospendere ad un tempo 

 quattro pendoli, porta ad un notevole risparmio di tempo delle osservazioni, e 

 alla possibilità di determinare la flessione del supporto col metodo dei due pen- 

 doli oscillanti simultaneamente sullo stesso supporto. Questo metodo, già usato 

 da G. Lorenzoni e da C. von Orff nelle loro classiche misure di gravità 

 assoluta, consiste nell'uso di un pendolo filare, il cui punto di sospensione 

 è fissato all'estremità superiore del supporto, di modo che il pendolo filare 

 è costretto di partecipare al movimento che il supporto assume a causa del 

 moto del pendolo principale (il pendolo di reversione di Repsold nel caso delle 

 misure citate) che si fa oscillare per le determinazioni di gravità. Il rapporto 

 della amplitudine del pendolo filare a quella del pendolo principale, dà una 

 misura diretta dell'aumentare della durata di oscillazione di questo a causa 

 della oscillazione simultanea del supporto. Nella forma di supporto dei pen- 

 doli Sterneck a cui sopra è accennato e che fu ideata da M. Haid il 

 pendolo filare può essere convenientemente sostituito da uno dei pendoli 

 Sterneck, che viene chiamato pendolo mosso in contrapposto all'altro, che si 

 chiama pendolo motore. Questo, che è sospeso ad un asse parallelo a quello 

 del pendolo mosso, incomincia il suo movimento per l'azione della gravità 

 nell'istante in cui viene abbandonato a sè stesso in una determinata elon- 

 gazione dell'ordine di grandezza di quelle che si usano per le determina- 

 zioni effettive di gravità; in questo istante medesimo il pendolo mosso par- 

 tendo dalla sua posizione verticale di equilibrio si mette in moto per effetto 

 del movimento comunicato al suo asse di sospensione dal movimento oscil- 

 latorio del primo pendolo attraverso il supporto. 



Formole per il calcolo della correzione a da applicarsi alle durate di 

 oscillazione osservate per ridurle a quelle che si avrebbero se il supporto 

 fosse perfettamente rigido, furono date, per questo caso speciale di due pen- 

 doli uguali, da parecchi geodeti, come per esempio dello stesso Haid, da 

 R. Schumann, E. Borrass, Ph. Purtwàngler; formole più o meno rigorose a 

 seconda delle quantità trascurate nel calcolo. 



M. Haid ( 2 ) partendo dall'equazione del secondo ordine data da v. Orff 

 per il moto del pendolo filare ed introducendovi le opportune modificazioni 

 pel caso di un pendolo rigido, di lunghezza uguale a quella del pendolo 



(') Zeitschrift fur Instrumentenkunde, 1896. Band 16, pag. 193. 

 ( 2 ) Astronomische Nachrichten. Bd. 143, pag. 147. Kiel. 1897. 



