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E la posizione di tali sezioni dipenderà dalla distribuzione della birifrangenza 

 e quindi del campo magnetico. 



Se, secondo la teoria elettromagnetica della luce, si cerca di esaminare 

 il comportamento ottico dei mezzi torbidi (fra i quali è da ascriversi il ferro 

 Bravais) si giunge a due diversi risultati a seconda che si considerano con 

 W. Strutt (Lord Reyleig) le particelle in sospensione come costituite da ma- 

 teria isolante (*), o con J. J. Thomson costituite da materiali conduttori ( 2 ). 

 Ambedue fanno l'ipotesi che le particelle stesse siano piccole sfere di dia- 

 metro trascurabile di fronte alla lunghezza d'onda e calcolano quali devono 

 essere le proprietà della luce diffusa da una di tali particelle quando sia 

 investita da un raggio di luce naturale. Ora, mentre il calcolo dimostra che 

 nel primo caso la luce diffusa secondo i raggi contenuti in un piano perpen- 

 dicolare al raggio incidente è totalmente polarizzata in un piano definito dal 

 raggio incidente e dal raggio che si osserva, conduce invece a concludere nel 

 secondo caso che la luce diffusa possiede analoga proprietà secondo i raggi 

 che costituiscono le generatrici di un cono avente per vertice la sferetta 

 stessa e formanti un angolo di 120° colla direzione del raggio incidente. 



Per l'influenza reciproca delle singole particelle, secondo il Soret ( 3 ), 

 dovremo trovare solo una polarizzazione parziale che presenterà un massimo 

 secondo le suddette direzioni. 



Il calcolo stesso ci dice poi che, la direzione in cui questo massimo 

 ha luogo, gode ancora della proprietà che, se sulle particelle in sospensione 

 cade un raggio di luce polarizzata rettilineamente, manca completamente la 

 luce diffusa nelle due direzioni che fanno parte di quel piano o di quel cono, 

 e al tempo stesso sono contenute nel piano perpendicolare al piano di po- 

 larizzazione della luce, condotto pel raggio incidente. 



Applicando i risultati della teoria al nostro caso si capisce che per sco- 

 prire nettamente la posizione di quelle sezioni di cui prima si è parlato, e 

 che interessano per la nostra misura, occorre prima stabilire con precisione 

 le direzioni in cui la luce diffusa presenta i suoi massimi di polarizzazione e 

 poi mettersi nelle direzioni ultimamente indicate ( 4 ). Allora le dette sezioni sa- 

 ranno caratterizzate da mancanza di luce diffusa: tuttociò s'intende trascurando 

 l'effetto del dicroismo magnetico presentato dalle soluzioni stesse che produce, 

 come si capisce subito e come fu mostrato sperimentalmente dal Majorana, 

 una rotazione del piano di polarizzazione (rotazioni bimag nette he). La teoria 

 precedentemente citata dal Thomson fu poi. come è noto, estesa dall'Ehren- 



0) Phil. Mag. 47, pag. 375, 1899. 



( 3 ) J. J. Thomson, Recent Researches in El. and Magn., pag. 437. 

 ( 3 i J. I. Soret, Ardi, do Genève, 20, 429, 1888. 



( 4 ) In direzioni diverso da queste sarebbe difficile interpretare esattamente la figura 

 presentate dalle figure. 



