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più che conoscere il suo vero valore. Altri metodi adatti a fornire misure as- 

 solute, presentano, anche in ottime condizioni sperimentali, una grande incer- 

 tezza nei risultati ; primo fra essi quello delle ascensioni capillari, che è certa- 

 mente il più usato, e nel quale (') la divergenza fra le misure può raggiungere 

 anche 1 / 3o del valore della costante capillare. E troppo spesso tali metodi si 

 sono usati come relativi, affidandosi sistematicamente a lavori classici, senza 

 pensare che i dati forniti ed accettati per le tensioni superficiali sono ben 

 lontani dal rivestire il significato di costanti tìsiche, avendosi quasi sempre 

 tanti valori per quanti furono i metodi e gli osservatori. 



Fra tutti i metodi assoluti, il più sicuro ed il più rigoroso è indub- 

 biamente quello delle onde capillari, suggerito da lord Kelvin e realizzato 

 poi da lord Bayleigh; ma esso non è di facile uso, per la sua stessa labo- 

 riosità e per la difficoltà che si riscontra nella misura della lunghezza 

 d'onda. Sarà quindi utile vedere se possa venire vantaggiosamente sostituito da 

 un altro metodo, che, pur presentando lo stesso rigore teorico, si presti a 

 più semplici e rapide determinazioni sperimentali. Mi propongo di mostrare 

 nella presente Nota come il metodo delle bolle gasose suggerito da Canto r ( 2 ), 

 soddisfi a tali condizioni. 



2. Tralasciando di parlare dei metodi di Simon ( 3 ), Jaeger ( 4 ), Briou- 

 khanoff ( 5 ), dirò solo che anche Whatmough ( 6 ) aveva proposto di dedurre 

 il valore della tensione di un liquido dalla pressione con cui vi entra una 

 corrente gasosa; ma la formula da lui suggerita non rappresenta una cosa 

 bene definita, dal momento che in essa figurano valori non esattamente in- 

 dividuati fra i tanti assunti dalla pressione. 



Cantor invece, studiando teoricamente il caso di un anello adagiato 

 sulla superficie di un liquido, dimostrò che la tensione può essere determi- 

 nata con facilità e senza bisogno di alcuna premessa sull'angolo di raccorda- 

 mento se l'anello si riduce ad un tubo circolare con orlo tagliente, perchè 

 in tal caso la superficie della bolla formantesi all'estremità del tubetto può 

 liberamente assumere tutte le forme necessarie al suo completo sviluppo. 



Siano: r il raggio del tubo ad orlo tagliente, p la pressione nella bolla, 

 H quella data dal manometro, <f e h la densità del liquido e l'affondamento 

 del tubetto; g, (>,, y i raggi di curvatura e l'ordinata di un punto della 

 superficie della bolla, e a infine la tensione del liquido. Si ha: 



O Quincke, W. A. 52, p. 1, 1894. 



f) W. A. 47, pp. 399, 422; 1892. 



( 3 ) C. R. 12, p. 892; 1841. 



{*) Wien. Ber. 100, II, pag. 258, 1891. 



( 5 ) Com. d. Soc. fis-mat. Univ. Kazan, (2), 7, 203; 1898. 



(o) Zeit. f. Phys. Ch., 39, pag. 129; 1902. 



p = H — ah e 



