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starsi lungo ]a uBi senza mai abbandonarla sino a che alla fine di essa in 

 Bi si completa la solidificazione. Le curve di raffreddamento presentano qui 

 due gomiti e una fermata. 



In realtà però occorre dire che l'esistenza di una lacuna di miscibilità 

 allo stato liquido complica un po' le cose nei campi di concentrazione che 

 essa interessa. Le leghe che sono inizialmente omogenee e che durante la 

 cristallizzazione si scindono in due strati liquidi, di cui uno va successiva- 

 mente scomparendo, dovrebbero presentare lungo le curve di raffreddamento 

 indizi del passaggio del sistema da bivariante a monovariante quando si for- 

 mano due strati liquidi, e da monovariante di nuovo a bivariante quando- 

 uno dei due strati liquidi scompare. Però l'andamento della superficie di 

 separazione nelle vicinanze della lacuna è così piano che sulle curve di raf- 

 freddamento non si riesce a distinguere nulla che accenni a queste trasforma- 

 zioni che subisce la lega raffreddantesi. 



Da quel che si è detto, riesce ora facile farsi un'idea della posizione e 

 della estensione delle superficie dei secondi e terzi gomiti nel diagramma 

 nello spazio di cui la fig. 10 è la proiezione sul piano. 



Al di sotto della superficie di cristallizzazione primaria dei cristalli 

 misti di antimonio e bismuto vi è la superficie di cristallizzazione secon- 

 daria dei cristalli misti di antimonio e bismuto e di Cu 2 Sb. Questa è una 

 superficie rigata e la si ottiene facendo scivolare la generatrice parallela- 

 mente alla base del prisma sulla curva nello spazio aBi e sull'altra che 

 nel piano Bi-Sb-t dà la composizione dei cristalli misti di antimonio e 

 bismuto in equilibrio con le leghe liquide lungo la a Bi. 



La superficie di cristallizzazione secondaria di Cu 2 Sb e cristalli misti 

 di antimonio e bismuto, dopo la primaria di cristalli misti di antimonio e 

 Cu 3 Sb nel campo Bi u Cu 2 Sb, e di Cu 2 Sb in auBi, è una superficie eli- 

 coidale che si ottiene facendo scivolare la generatrice parallelamente alla 

 base del prisma sull'asse verticale innalzato dal punto del lato Cu 3 Sb-Sb 

 corrispondente alla composizione di Cu 2 Sb e sulla curva nello spaziosi?/. 



La superficie di formazione di Cu 2 Sb da cristalli misti e lega liquida 

 è invece una superficie rigata e la si ottiene facendo scivolare la generatrice 

 parallelamente alla base del prisma sulla curva nello spazio u Bi e sulla 

 curva HR che sta nel piano Cu-Sb-t (ng. 5) ad indicare la variazione 

 che la composizione dei cristalli misti subisce coll'abbassarsi della tempe- 

 ratura. 



Oltre queste un'altra ancora ve n' ha, ed è quella che dà le tempera- 

 ture a cui le leghe contenute nel campo Cu 2 SbBiu abbandonano la curva 

 limite u Bi. Questa è una superficie elicoidale che si ottiene facendo scivo- 

 lare la generatrice lungo la u Bi e l'asse Cu 2 Sb-t, al solito parallelamente 

 alla base. Le temperature corrispondenti a questa superficie non abbiamo 

 però potuto ricavarle dalle curve di raffreddamento. 



