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Il piano eutettico orizzontale si estende per tutta la superficie del 

 triangolo. 



Le temperature di trasformazione sono contenute sopra una superficie 

 data dallo spostamento — verso l' interno del prisma e parallelamente alla 

 base — delle curve che sul piano verticale Cu — C 3 Sb — t stanno a rappresen- 

 tare le trasformazioni che le leghe di Cu e C 3 Sb subiscono durante il raf- 

 freddamento. 



Per dare un' idea della costituzione di queste leghe riportiamo le mi- 

 crofotograiìe di tre di esse. 



La fig. 23 riproduce la microfotografia della lega 112 nel campo della 

 separazione primaria del rame; la fig. 24 quella della lega 108, pure essa 

 nel campo della separazione primaria di Cu , ma con un forte contenuto in 

 Bi; la fig. 25 quella della lega 111 che è nel campo di incompleta mi- 

 scibilità allo stato liquido. 



Lacuna di miscibilità allo stato liquido. 



Ci resta ora a parlare della lacuna di miscibilità allo stato liquido ( 1 ). 



L'analisi termica non dà il mezzo per stabilire i limiti di questa lacuna. 

 Solo in qualche caso si può immaginare una via che potrebbe dare buoni 

 risultati. I miscugli che nell' interno della lacuna di miscibilità sono con- 

 tenuti lungo una stessa retta che congiunge le composizioni di due liquidi 

 coniugati si scindono in due liquidi i quali hanno per tutti i miscugli la 

 stessa composizione, e perciò questi incominciano a solidificare tutti alla 

 stessa temperatura. Determinando le curve di raffreddamento di un buon 

 numero di miscugli contenuti nel campo della lacuna, si potrebbe perciò 

 arrivare a stabilire con una certa esattezza, la direzione delle rette che con- 

 giungono i liquidi coniugati. Sperimentando ora con miscugli che stanno 

 sulla direzione di queste rette, là dove si trova che la temperatura iniziale 

 di solidificazione incomincia a salire o a discendere si è al limite della lacuna 

 di miscibilità. 



Questo mezzo, per poter essere adoperato con vantaggio, richiede però 

 che la lacuna sia abbastanza estesa, e che, lungo la curva che la delimita, 

 la temperatura iniziale di solidificazione varii in maniera bene apprezzabile. 

 Nel caso nostro invece la temperatura si abbassa di poco lungo il limite 

 della lacuna, e la miscibilità allo stato liquido va rapidamente crescendo 

 per aggiunta di Sb da una parte e di Cu dall'altra, in maniera che la su- 



(') Per la letteratura v. Timmermann, Z. Phys. Ch. 58, 129 (1907); v. anche Jà> 

 necke, id. 67, 641 (1909). 



