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termale suddetta misurata con un metodo qualsiasi è quella che appare agli 

 estremi della resistenza interna, cioè nei due strati d'aria a contatto dei due 

 metalli e non dà nessun indizio sulla sede unica o multipla della forza elet- 

 tromotrice che produce la suddetta differenza di potenziale che è uguale alla 

 somma delle differenze di potenziale prodotte da ciascun contatto. Alla sud- 

 detta equivalenza si deve probabilmente il fatto da molto tempo constatato 

 che la differenza di potenziale di due metalli M ed N a contatto nell'aria 

 risulta all'incirca la stessa di quella della coppia voltaica M, acqua, N , M . 



D'altra parte è molto istruttivo il comportamento dello zinco nelle coppie 

 voltaiche a seconda dello stato della sua superficie. Nella coppia Danieli 

 come nella coppia Volta ad acqua, la forza elettromotrice efficace rimane al- 

 l'incirca la stessa, sia che lo zinco sia leggermente alterato alla superficie per 

 l'azione dell'aria, oppure sia stato accuratamente pulito con smeriglio, oppure 

 sia stato amalgamato ; invece la differenza potenziale fra zinco e rame a con- 

 tatto, misurata con uno dei metodi suddetti risulta massima (circa 1 Volt) 

 se lo zinco è amalgamato, notevolmente minore se lo zinco non è amalgamato 

 ma solo pulito con smeriglio ed ancora minore (0,3 Volt e meno) se la super- 

 ficie dello zinco è leggermente alterata dall'azione dell'aria. È chiaro dunque 

 che in questi casi si ha una differenza di potenziale accessoria variabile collo 

 stato della superficie dello zinco e distinta da quella (costante) che produce 

 la forza elettromotrice e la corrente della coppia Volta o Danieli. 



Come ho indicato in una Nota precedente (') per queste misure è molto 

 adatto e d'uso facile il collettore ad acqua di Lord Kelvin. 



Risulta dunque che se indichiamo con V (M , N) la differenza di poten- 

 ziale nell'interno di due metalli M ed N a contatto, con V(M , a) e V(N , a) 

 le differenze di potenziale fra l'interno di essi metalli, rispettivamente, e 

 l'aria adiacente, le misure elettrometriche comunque eseguite non potranno 

 darci che il valore di V(M , N)-|- Y (a , M) + V(N , a) cioè una sola equa- 

 zione con tre incognite. Nè gioverà cambiare il dielettrico tenendo i due 

 metalli nel vuoto, mai perfetto, o in un gaz diverso dall'aria o in un die- 

 lettrico liquido o solido perchè ogni nuova determinazione ci darà un' equa- 

 zione con due nuove incognite ; neppure gioverà eseguire le misure su com- 

 binazioni due a due di parecchi metalli, poiché s'avrebbero n{n — l)/2 

 equazioni, più una data dalla legge di Volta, con n(n — l)/2 -f- n incognite 

 e quindi n — 1 incognite rimarranno indeterminate. 



Non credo che siano mai state eseguite (e forse non sono possibili) 

 esperienze dirette che determinino separatamente V (M , N) e V (a , M) -f- 

 V (N , a) . I partigiani della teoria del contatto hanno supposto che fosse 

 V (a , M) -f- V (N , a) nullo o trascurabile, ciò che non è dimostrato, nè pare 

 ammissibile per le ragioni suesposte, mentre gli avversari di questa teoria 



(') Rendiconti dell'Acc. dei Lincei, 2° semestre, 1909. 



