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La risoluzione del secondo problema è insomma sufficiente a provare che 

 i resultati dell'esperienza sono in accordo colla teoria, in quanto da essa ri- 

 sulta la possibilità di una distribuzione della massa M sulla superficie e , 

 la quale, nello spazio S 0 in cui possiamo sperimentare, dà luogo a forze che 

 non raggiungono il grado di sensibilità, comunque prossimo a zero, dello 

 strumento adoperato. 



2. Sia t una superficie chiusa, compresa fra cr e ff 0 , che non abbia nes- 

 sun punto a comune nè con c 0 nè con a. E rappresenti y> il potenziale di 

 ima massa uguale ad M , comunque distribuita sulla superficie x . 



Detta n , in un punto qualunque di e , la normale esterna, poniamo : 



(i) * = -f^; 



e immaginiamo una massa, il cui potenziale diremo U , distribuita sulla su- 

 perficie g con densità h . Questa massa hd<s è uguale ad M : ciò si ri- 



conosce dalla formula precedente, osservando che (p è il potenziale di una 

 massa M distribuita sulla superficie r contenuta entro e . 



Sia Q il punto (o un punto) di % in cui il potenziale U assume, su 

 questa superficie, il valore massimo ; Q' il punto, o un punto, di % in cui 

 U assume il valore minimo. Notiamo che se U fosse costante su tutta la 

 superficie r, esso sarebbe costante anche nello spazio interno, anzi in tutto 

 lo spazio limitato da ff, in cui U è una funzione regolare armonica; e colla 

 distribuzione di densità h avremmo senz'altro risoluto il primo dei due pro- 

 blemi enunciati. 



Dal potenziale cp passeremo al potenziale (pi ponendo: 



(2) 



(pi = (p — ap , 



