— 634 — 



3°) il flusso (L 3 ) d'induzione magnetica concatenato col circuito, quando 

 esso è percorso dall'unità di corrente. 



Ossia, chiamando W l'energia elettrocinetica, e <P il flusso totale d'in- 

 duzione (') : 



2W E <P 



(1) L, = ^ (2) U=^ (3) L, = -. 



dt 



Prima di tutto osserviamo che, qualora la permeabilità magnetica dei 

 materiali componenti il sistema sia costante, in forza delle relazioni : 



si trova, com' è naturale, Lj = L 2 = L 3 ; e si può indifferentemente sce- 

 gliere fra le tre definizioni quella che più si adatta al nostro metodo di 

 trattazione. 



Vediamo ora invece che relazioni passano fra le tre grandezze, quando 

 in generale le si suppongon dipendenti da i , e quindi dal tempo. 

 Colla derivazione della (1) rapporto a t, la (5) ci fornisce: 



di i din 



Confrontando colla (2) se ne ricava : 



di di . i dLx 



L *dt =hl dt +7 zU' ì 



e, siccome l'intensità di corrente è supposta variabile, possiamo dividere per 

 , ottenendo la prima delle relazioni cercate : 



dt 



ti) L >= L >+!f- 



Per aver la 2 a deriviamo la (3), e per mezzo della (4) confrontiamola 

 colla (2); si trova: 



di di . . dL 3 



L2 ^ = E = L3 dt +t ir 



donde 



ai) I *-f.+'f • 



(') Fleming, The alternate current trasformer, I, pag. 55. 



