E infine da (I) e (II), oppure ancora direttamente, possiamo aver 

 l'altra: 



< in > L '- L '=!(t- 2 t)- 



3. Credo utile osservare che la (II) è una leggera trasformazione di 

 una relazione ben nota. 



Sia infatti s l'area racchiusa dal circuito elettrico ed occupata per intero 

 dal ferro; e siano B e H rispettivamente l'induzione e la forza magnetica 

 prodotta dalla corrente. A causa delle uguaglianze : 



(P = SB , 11 = Ani , 



e per la (4), le (2) e (3) si possono scrivere : 



(2) L > = H = im dR' 



(3') L 3 = 4™|; 



e perciò, chiamando fi la permeabilità del ferro, la (II) equivale perfetta- 

 mente alla relazione : 



dB df.i 



che lega fi colla permeabilità differenziale. 



Come un'ulteriore riprova del calcolo osserviamo anche che le 3 equa- 

 zioni (I), (II), (III), pel caso di fx costante, mostrano esse pure la coinci- 

 denza delle varie definizioni d' induttanza. 



Ebbene, per un circuito che abbracci una massa di ferro tale coinci- 

 denza non si ha, e si presenta perciò necessaria un'opportuna scelta, deci- 

 dendo in modo da tener conto dei metodi che si usano praticamente per 

 misurare il coefficiente L d'autoinduzione. 



Questa grandezza sarà in ogni caso dipendente dalla permeabilità del 

 ferro, e quindi dall' intensità della corrente : per ogni valore di fi , essa 

 avrà un valore perfettamente determinato dalle condizioni geometriche del 

 circuito. 



4. Tutto ciò vale soltanto se si tratta di ferro che subisca per la prima 

 volta la magnetizzazione, e se il campo magnetico progredisce in una sola 

 direzione senza mai retrocedere {'*); poiché a queste due condizioni bisogna 

 sempre riferirsi parlando di permeabilità magnetica del ferro. 



Ma nel caso delle correnti alternate, di cui vogliamo ora occuparci, la 

 magnetizzazione del ferro percorre invece dei cicli : e tuttavia si suol qui pure 



( x ) Ewing, Magnetische Induktion, pag. 96, 1892. 



