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di gravità G, sia collocato sullo stesso, piano X Y, e che abbia le coordinate 

 # t y i , z= o nel medesimo sistema di assi; cosicché sia 



0 H— x. 



HG = Vl . 



Pel supposto moto rotatorio, (fig. 2), qualunque molecola dm della massa m, ruota in 

 un piano parallelo a quello X Y, e la distanza D = Nb che intercede tra la molecola 

 stessa e l'asse di rotazione 0 Z, il quale si deve intendere perpendicolare al piano della 

 figura, viene rappresentata da 



Da ciò discende, che la velocità di rotazione della molecola considerata, sarà espressa con 



diretta secondo la tangente al punto b del circolo, descritto dalla rotazione della mo- 

 lecola dm, e da quella parte verso la quale il sistema ruota. 



Decomponiamo la quantità di moto elementare medesima nelle due componenti, 

 parallele rispettivamente, una alle ascisse x orizzontali, l'altra alle coordinate y ver- 

 ticali, supponendo (fig. 2), che la rotazione si faccia da b verso h; le indicate com- 

 ponenti saranno espresse dalle b q, qh. Dalla considerazione dei triangoli rettangoli 



v v 



e la sua quantità di moto f con 



f = a dm V x°~ ?/, 



h qb 



Nb P 



simili fra loro, e giacenti nel medesimo piano, avremo 



qb:b h 



b P : N b (— D) , 



ovvero 



q b : b h = y : co 



donde 



