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Anche altri fisici si occuparono incidentalmente di questo argomento ; 

 sono da citare, fra essi, 0. I. Lodge e R. T. G-lazebrook ( l ), che modifica- 

 rono leggermente la più semplice forinola di Maxwell in seguito ad analogie 

 acustiche (cfr. Rayleigh, Suono, v. II, §§ 307, 314). 



In questi ultimi tempi poi, sono comparsi due lavori di Boulgakoff ( 2 ) 

 sulla teoria del condensatore piano. Egli ha studiato un condensatore che 

 ha delle parti piane ed è formato da due ellissoidi di rivoluzione appiattiti 

 nelle parti affacciate e coassiali, caricati di quantità eguali d'elettricità e 

 di segno opposto. Le superficie equipotenziali sono state calcolate dall'autore 

 e possono servire per la forma di un condensatore reale. 



3. Un condensatore adatto alla verifica dei calcoli teorici dovrà essere 

 anzitutto ad isolamento d'aria per rimuovere, il più possibile, la dispersione ; 

 inoltre, sarà bene che esso abbia anche una curvatura costante lungo il con- 

 torno, od almeno sufficientemente grande in ogni suo punto, e che di più il 

 contorno stesso sia privo di parti rientranti. A. tal fine è consigliabile di 

 adoperare un condensatore piano a contorno circolare od ellittico, scartando 

 a priori il contorno rettangolare, in cui l' influenza dei vertici si unirebbe 

 a quella degli orli. Queste condizioni sarebbero soddisfatte anche dal con- 

 densatore cilindrico; però, a parte l'assai più grande difficoltà di costruzione 

 esatta e scrupolosa ed il concorso di parecchie cause di errore, quali la 

 mancanza di coincidenza fra gli assi dei due cilindri, la ellitticità delle se- 

 zioni trasversali ecc., il condensatore circolare od ellittico è sempre prefe- 

 ribile come quello che possiede, a parità di capacità, un contorno non piccolo, 

 e che permette di essere più facilmente maneggiato, nonché facilmente mo- 

 dificato nella grandezza, nello spessore e nella posizione di un piatto ri- 

 spetto all'altro o agli altri piatti. 



La grossezza del condensatore circolare dovrà essere supposta tale da 

 impedire ogni deformazione del disco sospeso. Per fissare le idee e per ren- 

 dersi conto delle correzioni da introdurre, si supporrà che questo disco abbia 

 un raggio di cm. 15 ed una grossezza di cm. 0,5. 



4. Si prendano anzitutto a considerare le forinole di Maxwell, e s' in- 

 cominci dalla più semplice: 



(1) * = ^log e 2, 



dove X è la larghezza della « striscia addizionale » e d la distanza di due 

 grandi piatti paralleli, fra i quali è posto un terzo piatto che dista egual- 

 mente dagli altri due. I due grandi piatti sono supposti al potenziale V ed 

 il conduttore intermedio al potenziale zero, oppure inversamente. La forinola 

 vale tanto per un contorno rettilineo, quanto per uno curvilineo, di cui il 



(') Cambridge, Ph.il. Trans., v. 18, 1899. 



( 2 ) Giorn. della Soc. Fis. Chim. russa, f. 6, 1902; f. 17, 1904. 



