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Fisica terrestre. — Sulla misura della velocità di propaga- 

 zione delle perturbazioni sismiche in rapporto alla sismometria 

 razionale. Nota di V. Monti, presentata dal Corrispondente A. Bat- 

 telli. 



Per quanto la misura della velocità superficiale di propagazione delle 

 perturbazioni sismiche sia sempre stata considerata come argomento pieno di 

 difficoltà, queste appaiono tuttavia ancor più gravi di quanto si è finora, a 

 ciò che mi consta, pensato, se i sismogrammi che servono di base alla misura 

 vengano considerati da un punto di vista rigorosamente razionale. 



Prendere i diagrammi forniti da due Osservatori, scegliere in essi dei 

 tratti corrispondenti, determinarne gl'istanti relativi ad assumere la diffe- 

 renza tra questi come uguale al tempo che una certa fase della perturba- 

 zione ha impiegato per propagarsi da un osservatorio all'altro, tutto ciò sa- 

 rebbe abbastanza facile e logico se non fosse necessario alcun lavoro di 

 riduzione per risalire dai sismogrammi al movimento vero del suolo, o se, 

 quanto meno, le riduzioni relative ai due osservatori si elidessero a vicenda. 



Per mostrare che così non è, io considererò un caso particolare, che, 

 per quanto si presenti subito con qualche complicazione, è il più semplice 

 che si possa immaginare. 



Si supponga una perturbazione tale che le particelle del suolo compiano 

 delle vibrazioni orizzontali, rettilinee e parallele ; la forza sia proporzionale 

 allo spostamento, e le vibrazioni si vengano smorzando sotto l'azione di una 

 resistenza proporzionale alla velocità. 



' Preso come asse delle x una retta parallela alla direzione delle vibra- 

 zioni, per una particella qualunque ha luogo, com'è noto, l'equazione diffe- 

 renziale 



(1) x" 2ex' -\- n*x = Q , 



essendo s ed n due costanti, la prima delle quali dipende dalla resistenza 

 che produce lo smorzamento. Supporremo n^>£, con che la (1) corrisponde 

 ad un moto oscillatorio di ampiezza decrescente. 



Supponiamo adesso che, nel luogo stesso dove ha luogo tutto ciò, si 

 trovi un pendolo orizzontale funzionante secondo la direzione delle x. Come 

 ha mostrato B. G-alitzin (•), l'equazione differenziale del moto dello stru- 

 mento si può scrivere nella forma 



(2) X" + 2s a X' + X + x"= 0. 



(') C. U. de la Comm. Sismique permanente ; St. Petersbourg, 1902, 1904. 



