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essendo m = s x — e . Fatte le operazioni indicate, e posto 



p -\- q — h ; p—-q = k; 



Pm — Qh _ _ PÀ -[- Qto Pm + QA P£ — Qm 



B ' A 2 + m 2 ^ ' £ 2 + CT 2 ~~ 7 ' /^-fm 2 — 



si ha per integrale generale della (2) 

 X == — 1 sen hi — /? cos Ai — y sen A/ -j- ^ cos AfJ sen pi + 



-j- Qs sen Ài -f- « cos ht — d sen kt — y cos /^J cos pi J , 

 la quale, perchè per i = 0 , X = 0 , dà 



è (ee - y)=0 - 



ossia 



« = y; 



cosicché 



(6) X = — 1 (sen Ai — sen Ai) — /? cos Ai -f <J cos AiJ sen pt -f- 



+ |jS sen ht — (J sen Ai -f- a (cos Ai — cos kt)~^ cos pt j . 



La (6) mostra che il tracciato del pendolo orizzontale risulta dalla so- 

 vrapposizione di un certo numero di curve sinuose. Derivando la (6), ponendo 

 uguale a 0 la derivata e risolvendo rispetto a i, si avrebbero le epoche 

 dei massimi e dei minimi del tracciato, le quali, come si vede subito, ven- 

 gono a dipendere da s. 



Così le fasi del tracciato del pendolo orizzontale dipendono dal va- 

 lore che lo smorzamento delle oscillazioni telluriche ha nel luogo dove 

 il pendolo orizzontale si trova. 



Ne segue che se la perturbazione sismica si propaga dal punto consi- 

 derato a un altro ove sia collocato un secondo pendolo orizzontale, e ove, 

 per la diversa costituzione geologica del suolo, s abbia un valore diverso 

 dal primo punto, la rassomiglianza fra i tracciati dei due pendoli sarà pura- 

 mente apparente e i loro massimi e minimi saranno spostati in modo diffe- 

 rente rispetto ai massimi e minimi della perturbazione sismica. Nulla si 

 potrà dedurre dal confronto dei due tracciati sulla velocità di propagazione 

 delle diverse fasi della perturbazione sismica, perchè i due valori di s sono, 

 com' è evidente, ignoti. 



Eendiconti. 1906, Voi. XV, 1° Sem. 3 



