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la quale ci dice subito che per dischi di raggio assai grande, la larghezza 

 della striscia addizionale è praticamente indipendente dal raggio. In altre 

 parole, la perturbazione prodotta dall'orlo è indipendente dalla curvatura e 

 la correzione della capacità è solo proporzionale alla lunghezza dell'orlo. 



Ciò risulta, del resto, anche dalla (2). E poiché nella (10) il secondo 

 termine è generalmente molto piccolo, così si vede che X è eguale alla metà 

 della larghezza del taglio, diminuita di una piccola quantità. 



7. Derivando la (10) (o, ciò che è lo stesso, la (9)) rispetto a d, te- 

 nendo presente che 



c c 

 tang /?„ — - , ossia § 0 = are tang ^ , 



e che la (10) equivale all'altra espressione 



(10') X = c — ^ j ^ are tang ^ -)- log cos ^arc tang j . 



si ha 



~òX 2 le 



e poiché è 



2d { — e c z d 2 sen ft 0 ed' 2 ) 



ti ( d 2 d 3 {c 2 -f d z ) • cos /S 0 d 2 (e 2 + d 2 ) ) 



sen p a c 



cos /S 0 d ' 

 così, svolgendo e riducendo, si ottiene 



(11) ^ = -!logco S/ V 



l>d tv 



E derivando di nuovo: 



!?X 2c 2 

 l)d 2 ~~ nd{c 2 + d 2 ) ' 



!>n _2c 2 (e 2 + rf a ) + 2rf 2 

 ~òd 3 ~ tv d*(c* + d*Y ' 



che è una quantità essenzialmente positiva ; perciò la perturbazione prodotta 

 dall'orlo e dallo spazio d'aria esistente fra il collettore e l'anello di guardia, 

 cresce o diminuisce con l'aumentare o diminuire della distanza dei piatti. 

 Ciò si vede anche dalla (11), perchè /? 0 essendo generalmente assai piccolo 

 e positivo, è : log cos /?<, << 0 . 



Derivando la (10) rispetto a e si ha 



— = 1 — = 1 — — are tang - . 



~òc n tv ° d 



