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(y = 0,6) sia per le alte, che per le basse frequenze. In realtà però la co- 

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stanza del rapporto — , nei casi esaminati dal Sommerfeld, deve probabilmente 

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attribuirsi più ad una casuale coincidenza, che ad una vera legge fìsica. È 



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infatti veramente improbabile che il rapporto — , il quale per correnti con- 



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tinue ha il valore 1 , debba poi acquistare, in maniera quasi discontinua, il 

 valore 0,6 appena la corrente diviene alternata e debba conservare costante- 

 mente quel valore sia per le basse, che per le alte frequenze. 



Parrebbe perfino, secondo le conclusioni del Sommerfeld, che per le 

 alte frequenze la resistenza di un filo avvolto ad elica debba essere indipen- 

 dente dal passo dell'elica, il che è addirittura contradetto dalle esperienze. 



Se poi si volessero accettare i risultati del Sommerfeld, generalizzandoli 

 con l'ammettere che al fattore y debba attribuirsi un valore compreso fra 1 

 ed ] / 2 e variabile da caso a caso, è chiaro che essi lascerebbero nelle for- 

 mule ima indeterminazione, per effetto della quale il valore calcolato per la 

 resistenza può subire oscillazioni che arrivano al 50 % del valore reale; senza 

 dubbio, nella maggior parte dei casi, si otterrebbe un'approssimazione mag- 

 giore, assumendo senz'altro per valore della resistenza quello che, per cor- 

 renti di quella data frequenza, si calcola colle formule che si riferiscono 

 ai fili rettilinei. Infatti, in pratica il rapporto fra la resistenza di un filo 

 avvolto a solenoide e la resistenza dello stesso filo disteso in linea retta si 

 comincia sensibilmente a scostare dall'unità, solo per frequenze assai elevate; 

 acciocché tale rapporto possa acquistare il valore 2, si richiedono, nei casi 

 sperimentali da me osservati ('), frequenze superiori a 100 mila alternanze 

 per secondo. 



Io ho tentato per altra via la risoluzione teorica di questo importante 

 problema, occupandomi unicamente del caso di frequenze molto elevate, 

 perchè per le correnti di bassa frequenza servono assai bene i risultati del 

 Wien. Io ho fondato la mia trattazione sopra un'osservazione di carattere 

 assai generale, la quale estende notevolmente la portata teorica delle leggi 

 ben note, che, per i conduttori rettilinei, esprimono il localizzarsi delle cor- 

 renti di alta frequenza alla superficie. 



È noto che in un conduttore di forma qualsiasi le tre componenti u, v, io 

 della densità della corrente, se questa è variabile col tempo t, soddisfanno 

 alle equazioni : 



S47T/LI ~Ì>U 

 Jì u = 

 a -Òt 



f , ina ~bw 



IT 



(') Mem. R. Acc. delle Scienze di Torino, 51, pag. 314. 



