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dove 



2 dx 2 dif- dz % 



e le costanti /.i e a rappresentano rispettivamente la permeabilità magnetica 

 e la resistenza specifica del conduttore. 



Queste equazioni sono state integrate in due casi particolari: quello in 

 cui il conduttore sia costituito da una piastra metallica e quello in cui il 

 conduttore sia costituito da un cilindro pieno o cavo; nell'un caso e nel- 

 l'altro, se la frequenza delle correnti è sufficientemente alta, si trova che ('), 

 indicando con 



W 0 = A COS 0)t 



la densità della corrente alla superfìcie del conduttore e rappresentando 



Fig 1. 



quindi con co il numero di alternanze che fa la corrente in 2n secondi, in 

 un punto M (fig. 1) interno al conduttore e posto alla distanza s dalla su- 

 perficie, la densità della corrente è 



(2) w = Aé?" as COS (mi — as) , 



dove a è una costante e precisamente 



(3) a = y fr'JU» . 



Come si vede l'ampiezza 



Ae~ a$ 



della densità della corrente decresce, con legge esponenziale, col crescere di s 



(') J. J. Thomson, Recent Reseach.es in Electricity and M agnetism, § 257 e segg. 

 Nel servirmi delle forinole, riferite dal Thomson, io ammetto che sia m = 0, cioè che 

 le dimensioni del conduttore siano trascurabili di fronte alla lunghezza d'onda delle 

 correnti. 



