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e ciò fa sì che, per frequenze molto alte, per le quali a ha un valore molto 

 grande, la corrente può quasi del tutto considerarsi localizzata in un sotti- 

 lissimo strato superficiale del conduttore; oltre a ciò la fase della corrente 

 diminuisce col crescere di s , nella stessa misura con cui va crescendo, in 

 valore assoluto, l'esponente che comparisce nella precedente espressione del- 

 l'ampiezza 



Si osservi che, per conduttori cilindrici a sezione circolare, la distribu- 

 zione della corrente è simmetrica intorno all'asse del filo ; perciò, assumendo 

 questo come asse delle z, si ha u — v = o e w diverso da zero e dipendente 

 solo dalla distanza q del punto generico dell'asse medesimo. Si ha quindi 



. 1> % w . ~òho . ~ò~io ~ò z to , 1 ~òw 

 e sostituendo nelle (1) si ottiene: 



Ora, indicando con a il raggio della sezione del filo, si ha 

 quindi 



~òw __ ~òw 



~Ò 2 W ~Ò 2 W 



V ~~ ìs 2 ' 

 e sostituendo nella precedente equazione, 



. 1 7>w 4n[.i ~òw 



^ * Ds 2 q ~òs a ~òt ' 



D'altra parte è facile verificare che l'espressione (2) soddisfa alla 

 equazione 



. rftO 4:71 [J, ~ÒW 



Si è dunque condotti ad ammettere, che per frequenze molto elevate, 

 nell'equazione (4) il termine 



1 



Q US 



è trascurabile di fronte ai rimanenti, ossia che il conduttore si comporta 

 come se il raggio di curvatura q della sezione del filo fosse infinitamente 

 grande. 



