sità della corrente risulta in generale diversa da quelle a cui soddisfanno le 

 componenti u , v , w della densità medesima. 



L'importanza più o meno grande che nei casi più comuni può assumere 

 il termine D • y rispetto ai rimanenti che entrano nell'equazione (12), è su- 

 bordinata alla natura delle espressioni effettive di a u 3 e y in funzione di 

 x , y , s. 



Limitando le mie considerazioni al caso più interessante per il pro- 

 blema che io mi sono proposto, supporrò che, almeno entro un campo suffi- 

 cientemente ristretto intorno ad un punto generico qualsiasi del conduttore, 

 le linee di corrente possano approssimatamente considerarsi come archi di 

 cerchi aventi tutti un medesimo asse. Assumendo quest'asse per asse delle g 

 ed orientando convenientemente gli altri due assi coordinati, le coordinate 

 x,y,z del punto generico di una particolare linea di corrente il cui raggio 

 sia r, si possono esprimere con forinole del tipo: 



x = r cos l 

 y = r sen X 

 z = costante . 



Ora la tangente nel punto generico di quest'arco segna la direzione della 

 corrente ; si ha dunque derivando rispetto a l , 



fé) 



— y 



e analogamente 



Se ne deduce facilmente che è 



L'equazione (7) diventa dunque : 



. 4:U a ~h(fj . 1 



J 2 w = — -4— — CD . 



Nella generalità dei casi le linee di corrente hanno una curvatura trascu- 

 rabile e quindi questa equazione si può scrivere semplicemente così : 



(8) J ** = ~Tf 



Per venire adesso alla generalizzazione sopra accennata, si consideri la 



