ricordando che 



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'+<-?■ 



(9) 



dove - è la curvatura media della superficie medesima, si ha 



e 



~7> 2 g> 1 D<p 



~ÒS~ ~ Q ' 



e sostituendo in (8) si ottiene finalmente 



~ò~cp 1 ^£ 4tt/( Dg> 



Come si vede, questa formula coincide con quella (4), che vale pei con- 

 duttori cilindrici a sezione circolare, e si può ritenere come una generalizza- 

 zione di quest'ultima, ottenuta con l'attribuire ad - il significato di curva- 



Q 



tura media della superficie, sulla quale è costante la grandezza y della den- 

 sità della corrente. 



Fig. 2. 



Come nella (4) il termine - — , per correnti di alta frequenza, è tra- 



Q ~t)S 



scurabile di fronte agli altri due, così si è indotti a ritenere che anche 

 nella (9) il termine 



1 Ixp 



Q ~ÒS 



è trascurabile di fronte ai rimanenti e con grande approsimazione si può so- 

 stituire alla (9) l'equazione 



~ò 2 (f 4:71(1 ~ò(f 



Conseguentemente, indicando con (p 0 il valore della grandezza della den- 

 sità della corrente sopra una delle superficie, sulle quali è y> = costante e 

 considerando un arco MN = s (fig. 2) di una delle traiettorie ortogonali 

 Rendiconti. 1906, Voi. XV, 1° Sem. 61 



