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Mostreremo in questa Nota che anche questo caso è riconducibile a 

 quello della distorsione d'ordine 2 (') e perciò potremo dire che il problema 

 della deformazione di un cilindro di rivoluzione cavo, che ha subito la 

 distorsione più generale, e che non è sollecitato lateralmente, ma solo alle 

 basi, resta risoluto. 



Abbiamo poi veduto come, eliminando anche le sollecitazioni alle basi, 

 si possa ottenere in maniera approssimata la forma che assume il cilindro 

 in virtù della pura distorsione senza che esistano sollecitazioni esterne. 



2. Nelle formule trovate nell'Art. Ili della mia Nota: Sull'equilibrio 

 dei corpi elastici più volte connessi ( 2 ) facciamo successivamente 



e 



otterremo rispettivamente i valori seguenti per i secondi membri: 



i l y 



— m arco tg — 

 2tx ° x 



0 



~~g c f z i°g(« 2 + 2/ 2 ) 



(2) ì ^arcotg^ 



fi y 1 



\ — Yn ÌUJ ai ' C0 tg x + ±n PX l0g ^ + ^ * 



Le (1) danno gli spostamenti corrispondenti ad una distorsione di or- 

 dine 2 e le (2) quelli corrispondenti ad una distorsione di ordine 4. Ora è 

 facile riconoscere che le prime due espressioni (2) possono ricavarsi dalle 



corrispondenti (1) moltiplicando quest'ultime per ^- z. D'altra parte nella 



Nota: Sulle distorsioni generate da tagli uniformi, § 2 ( 3 ), abbiamo mo- 

 strato che nel caso di un cilindro cavo di rivoluzione le cui superfìcie late- 

 rali hanno i raggi E,! e R 2 possono eliminarsi le tensioni lungo le superfìcie 



(') Il metodo tenuto è analogo a quello impiegato dal prof. Almansi nella sua Me- 

 moria: Sopra la deformazione dei cilindri sollecitati lateralmente. Sedute del 5 e 19 

 maggio 1901. 



( 2 ) Seduta del 19 febbraio 1905. 



( 3 ) Vedi Nota precedentemente citata, § 2. 



