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al contorno ed indico con X la distanza PP 0 . Sviluppando s colla formola del 

 Taylor, per valori di X sufficientemente piccoli, si ha: 



_ _i_ È- 3 



ds 



Per calcolare ^ si consideri la superficie di densità di corrente uni- 

 forme passante per P 0 e sia P 0 Q la sua normale nel punto P 0 . È chiaro che 



D'altra parte si può ritenere che in vicinanza del punto A le superficie di 

 ugual densità di corrente siano parallele all'asse del solenoide; ne risulta 

 che in vicinanza del punto A è l'angolo 



QP 0 P = 0, 



e quindi 



s = s 0 + X = (3 2 tì- -f- X. 



Si applichi adesso il risultato generale espresso dalla formola (10) sta- 

 bilita nella mia Nota precedente e si osservi che in questo caso è cp = w; 

 indicando con w 0 coswt la densità della corrente nel punto A, nei punti 

 vicini si ha : 



(7) z0== Wo ér aa+ P ,fl25 cos(W — « [A + ^ 0 2 ]) . 



Questa formola dà un'idea assai chiara della legge, con cui è distribuita 

 la corrente nella sezione del filo: l'ampiezza della densità della corrente è 



e, come si vede, quest'ampiezza decresce con legge esponenziale, sia col cre- 

 scere della distanza X del punto generico dal contorno del conduttore, sia 

 col crescere dell'azimut 0 . Tali variazioni della densità sono tanto più con- 

 siderevoli quanto più grande è il valore di « e quindi quanto più alta è la 

 frequenza delle correnti. 



Per ciò che si riferisce ai punti che non sono vicini ad A non si può 

 affermare se la (7) continui a valere rigorosamente. Si osservi però che si 

 sa già a priori, da quanto è stato mostrato in proposito dal Wien e dal Som- 

 merfeld, che è superfluo preoccuparsi di tali punti, perchè in essi la densità 

 della corrente è praticamente trascurabile. Siccome anche la formula (7) ri- 

 specchia questa circostanza, così io nel seguito ammetterò che essa valga anche 

 per grandi valori di X e di 6 . In base alla formula medesima si può dunque 



