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piccolo intorno di A; al di fuori di tale intorno w 2 m diventa trascurabile e 

 quindi, senza alterare notevolmente i risultati, si può porre : 



W = olaJ(Ujw; n dO , 



dove per la (7) 



Sostituendo ottengo 



w= (Slaw%a I 



Quanto ai limiti di integrazione, come già si è detto, essi sono 0 ed a 

 per il primo integrale, — n e + n per il secondo. Si noti però che le fun- 

 zioni integrande e~ 2aX ed e~ 2 ^ 2h2 tendono assintoticamente verso lo zero col 

 crescere di X e di =t 6 e che, per alte frequenze cioè per grandi valori di a , 

 i valori delle funzioni medesime sono sensibilmente diverse da zero soltanto 

 per valori delle variabili X e 6 molto vicini azero; ne segue che il valore 

 degli integrali in discorso resta sensibilmente inalterato, anche se come limiti 

 di integrazione si assumono per il primo integrale 0 ed oo e per il secondo 

 — oo e oo . 



Ne segue che 



w= clami je-^dX^l-^dd. 



Ora, cercando prima l'integrale indefinito di e~ 2aX , si trova facilmente che 



Ctr™ dX = . 

 Jo 2a 



Quanto all'altro integrale è noto che 



deduce che 



e conseguentemente 



w _<flawl t " 



4/91/2 



D'altra parte, indicando con I l'intensità totale della corrente, ai ha 

 l= JwdS , 



Rendiconti. 1906, Voi. XV, l 8 Sem. 68 



