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Poiché, conservando a 0 il suo valore, possiamo attribuire alle particelle k 

 dimensioni piccole ad arbitrio, non v'è difficoltà ad ammettere che la loro 

 presenza possa sfuggire alla nostra osservazione. Noi d'altronde non vogliamo 

 affermare che tali particelle esistono, ma che tutto accade come se esse esi- 

 stessero, e il Principio ale' lavori virtuali fosse valido. 



3. In questo primo caso esaminato, si può conservare l' ipotesi che i due 

 corpi a contatto siano assolutamente indeformabili. Ma ciò in generale non 

 è possibile. 



Consideriamo ancora un corpo C apparentemente indeformabile, compreso 

 fra due corpi fissi C\ C", limitati dai piani paralleli 77', II". Fra la superficie 

 di C, e quelle dei due corpi, coi quali esso è a contatto, si eserciti attrito. 



Le forze esterne agenti sopra C si riducono ad una forza P , applicata 

 ad un suo punto P e parallela ai due piani. L'esperienza ci mostrerà che 

 l'equilibrio di C sussiste finché la grandezza della forza non supera un certo 

 valore P 0 . 



Analogamente a quanto accadeva nell'altro caso, se si ammette che il 

 Principio d. 1. v. sia valido, non potremo ritenere che i corpi C, C, C" siano 

 esattamente separati dai piani II', II"; poiché se ciò fosse, supposto C in 

 equilibrio sotto l'azione di una forza P diversa da zero, noi potremmo dare 

 ad esso una traslazione infinitesima nella direzione e nel verso della forza, 

 che eseguirebbe così un lavoro positivo. 



Supporremo dunque che vi siano particelle di C fuori dello spazio com- 

 preso fra i due piani, e particelle di C e C" entro questo spazio, le quali, 

 finché i tre corpi non subiscono deformazioni, impediscono a C qualsiasi spo- 

 stamento. 



Ma poiché, quando P supera in grandezza il valore F 0 , noi constatiamo 

 uno spostamento di C, dovremo ammettere che i corpi del nostro sistema 

 'possono deformarsi. Per attenerci all' ipotesi più semplice, supporremo che 

 essi presentino, sia pure in grado piccolissimo, le proprietà degli ordinari so- 

 lidi elastici. Diciamo, per una deformazione qualunque del sistema, L il 

 lavoro delle forze esterne, L* il lavoro delle forze interne : la condizione ne- 

 cessaria e sufficiente per l'equilibrio sarà espressa dalla formula 



(1) L + L;<0, 



che dovrà esser verificata per tutte le deformazioni infinitesime che il si- 

 stema può subire. 



4. Abbiasi ora un sistema di quanti corpi C si voglia, limitati apparen- 

 temente dalle superficie 2. Denoti cr la totale superficie apparente di con- 

 tatto (nei casi esaminati <r fa parte dei piani 77, 77', 77"). 



La presenza delle particelle k che si trovano fuori delle sup. 1 , se tra- 

 scuriamo le deformazioni elastiche che tali particelle potranno subire, avrà 

 unicamente l'effetto d' introdurre nel sistema un nuovo vincolo, che denoteremo 



