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2. — Considerisi delle linee <D = cost., per le quali si ha dq = 0 (adiaba- 

 tiche), quella che passa pel punto M e dicasi n la normale ad essa presa positiva- 

 mente nel senso di $ crescente:^ è ovvio vedere che si ha 



d<f) (1<& da 



d<7 dn dn 



quindi 



dq=t™*L. (2) 

 dn dn 



Se ne deduce che, preso sulla normale in M alla <E> = cosi un segmento proporzio- 

 nale a t— , il valore di t — sarà proporzionale alla projezione di questo segmento 



dn da 



sulla direzione di d? ('). Segue da ciò ancora che la funzione degli stati del corpo 

 che più propriamente merita il nome di calore specifico è la Q = t — — ; tutti gli al 



tri calori specifici si deducono da questo mediante una semplice projezione. Quindi si vede 

 che per modificazioni di egual grandezza quella che esige il dispendio di calore maggiore; 

 è rappresentata da un segmento preso sulla normale alla $ = cost. Per le $ == cost. 

 il dispendio di calore è nullo, per le loro trajettorie ortogonali un massimo. 



Nell'espressione di Q si può evitare la considerazione della normale alla $ = cost. 



osservando che si ha 4~- -= Ai$ dove 



dn 



per cui potremo porre 



Q = tAi$. (3) 



3. — Per M facciasi passare una linea W = cost. , dove W è una funàcne 

 di x e di y. Se al corpo si fa subire un cambiamento di stato infinitesimo rappre- 

 sentato da un archetto infinitesimo preso a partire da M sulla ¥ , il calore specifico 



corrispondente avrà per espressione 



~ AiY Va; òy *x )' 



Di qui parmi che si possa trarre il significato da attribuirsi a parecchie trasforma- 

 zioni utilizzate da Clausius nella sua Memoria Sur la détermination de Uénergie et 

 de l'entropie (*), significato che certamente non sarà sfuggito all'eminente fisico ma 

 che tuttavia non sembrami emergere esplicitamente dal suo lavoro. 



(') Se sopra questo segmento come diametro si descrive una circonferenza, le corde condotte 

 per M saranno proporzionali ai calori specifici relativi alle modificazioni rappresentate da segmenti 

 presi nell'i stesse direzioni. 



( 2 ) Vedi Clausius, Thóorie mócanique de la chaleur, 1« partie, page 421, traduction de M. Folie. 



