Consideriamo un'altra serie di linee 



0 = cost., 



e prendiamo le 0 e f come variabili atte a defluire i successivi stati del corpo: 

 allora per un cambiamento infinitesimo di stato si avrà (') 



Possiamo trovare / Q irr \ , / Q r A per mezzo di oc e di y nel modo seguente: si ha 



d@== Aay + dy> 



(6) 



w , w 7 



dY = — dx -h — dy; 

 <>x °y 



dopo d'aver sostituito i valori di dx e di dy fornitici da quete relazioni nella espres- 

 sione (1) di dq, troveremo 



àcp 3© 3$ 3© 

 /Q \ . ^ m 



~òx ì>y 



3(p 3U/ 3>F 



3^ • 



Ma possiamo giungere allo stesso risultato in altro modo che mette in evidenza l'uti- 

 lità della definizione, che sopra ho dato del calore specifico. La espressione /QuA ^® 



V Ve 



ci dà la quantità di calore da spendersi nella trasformazione infinitesima rappresen- 

 tata da un arco preso sulla W =• cost. corrispondente alla variazione dQ di 0, uguale 



cioè a ^ dQ. Quindi sarà 



(V 



_.d$ da _ n dcr 

 Q - t d^dS~%dQ- (9) 



Ora, tenendo presente che W è costante, mediante le (6) si otterrà 



dar _ Ai¥ 



tT© — 3¥ 3© _ W 30. 



3y 3^ ~òx 



la stessa espressione che la (8). 



che moltiplicato per ci dà per 



"0 



( l ) Adotto le notazioni proposte da Saint-Kobert rie' suoi Prineipes de Tlwrmodi/namique. 



