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dove A — -— . Cioè Q è determinato quando sia data 1' equazione caratteristica del 

 J t 



corpo In virtù della (9) sarà anche determinato in tal caso / Q \ dove 0 è una 



V Ve 



funzione qualsivoglia delle oo ed y. Era già stato osservato che ^Q ( ^ non 



dipendevano che dalla equazione caratteristica del corpo; qui si vede l'origine di tale 

 proprietà. Scorgesi anche la ragione perchè in una trasformazione a temperatura co- 

 stante si può conseguire l'espressione del lavoro interno. 

 5. — Riferendoci all'equazione 



dq — kdU -+- kpdv 

 otteniamo successivamente le tre espressioni seguenti pel calore specifico 



d$ . dJJ . dv 



0 = t-j— = A-= ^kp ——, 



^ dn dn dn 



AAi$ AyAiO 



SU *v 

 Similmente siccome posto W = U -+- pv si ha 



dq ~ kdW — kvdp, 

 così ne deduciamo per Q queste altre tre espressioni 



_ AAi$_ Q = _^ 



Se per variabili indipendenti si prendono U e v, si ha 



q = avi p a ; 



se invece si prendono W e p, sarà 



Q = Al/'l -+- v l . 



Evidentemente il valore di Q varia col cambiare le variabili che servono a definire 

 gli stati del corpo. 



d\J 



Se v = cost., si ha Q =A— , od anche ricorrendo alla (5) 



v dn 



Se invece p = cosi, sarà Q =A — , od anche 



